Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 64 65 66 67 68 69 70... 670 671 672
|
|
|
|
Чтобы рассчитать звуковое давление отраженной волны, можно воспользоваться формулами (3.1) и (3.2), в которых нужно вычислить расстояние от соответствующей точки изображения. Эта точка изображения (или линия изображения в случае цилиндрической волны) и является источником, от которого можно вести новый дальнейший расчет распространения волны независимо от возникновения точки изображения. Пусть сферическая волна падает на сферическое или цилиндрическое зеркало; тогда для звукового давления отраженных волн в зависимости от расстояния до вершины х могут быть выведены следующие формулы: Сферическая волна падаетСферическая волна падает на сферическое зеркалона цилиндрическое зеркало Р1 1_ a x+f(l+x(a)а |/ (1+х/а) [xzpf (1+х/а)] (3.5) Верхний знак ( —) относится к собирающему зеркалу, нижний ( + )—к рассеивающему; ./?i — звуковое давление падающей сферической волны на расстоянии а=1 от центра, так что отношение p\¡a будет ее звуковым давлением на вершине зеркала. В случае падения сферической волны на цилиндрическое зеркало (наиболее важный случай для практики) возникает ни чисто сферическая, ни цилиндрическая волна, а некоторая комбинация из двух различных цилиндрических волн, которые в соответствии с обоими выражениями под корнем имеют также и две различные точки изображения. В подкоренных выражениях должны рассчитываться только абсолютные значения. В случае собирающего зеркала знаменатель во всех выражениях может исчезнуть (обратиться в нуль), в частности в действительных точках изображения, где теоретически звуковое давление должно быть бесконечным. В действительности здесь уже нельзя пользоваться геометрическими представлениями ввиду явлений дифракции. Фактическая концентрация и повышение звукового давления зависят от длины волны. На рис. 3.7 показан случай контроля материала, когда луч сферической вол^ ны от искателя падает на цилиндрическое отверстие в поковке. Расчет будет приведен в разделе 3.5. Здесь поверхности детали граничат с воздухом, перпендикулярно падающие лучи полностью отражаются, что и предполагалось в выражении (3.5). Лучи, па-рис. з.7. цилиндрическое ^ютт уже неперпендикулярно, соглас зеркало в поковкеНО рИС. /./ ОТраЖЭЮТСЯ Не ПОЛНОСТЬЮ. f
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 64 65 66 67 68 69 70... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
