Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 62 63 64 65 66 67 68... 670 671 672
|
|
|
|
плоскую, цилиндрическую и реже на сферическую поверхности*, испытывая при этом изменения в результате отражения и преломления, как Йудет показано в следующих разделах. 3.3*. ОТРАЖЕНИЕ И ПРЕЛОМЛЕНИЕ СФЕРИЧЕСКИХ ВОЛН НА ПЛОСКИХ ГРАНИЦАХ Геометрическая схема отражения сферической волны от плоской поверхности представлена на рис. 3.4. При этом каждый луч"; отражается под своим углом падения. Форма сферической волны сохраняется, но отраженная сферическая волна кажется*,. выходящей как бы из точки 0\ которая является зеркальным? отражением действительного центра сферы 0. Звуковой пучок, сохраняет свой угол раскрытия б, как видно по двум показанным краевым лучам, угол между которыми равен б. Если проследить за изменением звукового давления вдоль, одного луча, то до отражения оно подчиняется закону (3.1). После отражения добавляемся еще коэффициент отражения для соответствующего угла падения и вид границы раздела, как. описано в гл. 2: Как видно из рис. 2.7, этот коэффициент сильно зависит от угла; распределение звукового давления по сферическому фронту волны при отражении весьма существенно изменяется. Тем не менее волна остается сферической. При отражении с преобразованием моды и при преломлении^ сферической волны она уже не остается сферической, в отличие от простого отражения. На рис. 3.5 приведен пример преломления на границе раздела вода—сталь, причем рассматривается только продольная: волна в стали. После пдрломления в точке кажущегося центра 0' пересекаются лишь -лучи, близкие к нормальным. Поэтому преломленную волну можно считать сферической лишь в этой, области. Отсюда следует ¿¿2^1 = 61 :б2 = С|:с2, здесь 1:4. Углы раскрытия узких перпендикулярно падающих пучков; относятся как скорости звука, т. е. у продольной волны в стали; Рис. 3.4. Отражение сферической^ волны от плоской границы (волновые фронты показаны лишь частично) р = р,(1/а)/?. (3.3)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 62 63 64 65 66 67 68... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
