Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 642 643 644 645 646 647 648... 670 671 672
|
|
|
|
сравнению с рис. 33.9* б в схеме нет ничего нового. Однако в ней используется только' однократно прошедший сигнал и сравнивается с сигналом в свободном водяном участке без испытываемого изделия. Если воду можно считать непоглощаю-щей-(при высоком затухании в образце), то разница в обоих показаниях представляет собой двукратную потерю на отражение в сумме с затуханием в образце. В противном случае нужно учитывать также и затухание в вытесненной воде и прибавлять его к измеренному значению затухания. Оно зависит от частоты и температуры, а также от содержания газов (см. также книгу Бергмана [2, с. 462 и след.]). Благодаря коротким, путям прохождения звука такой метод пригоден для материалов с высоким затуханием и для тех материалов, у которых звуковой путь многократных эхо-импульсов при заданных значениях толщины образца, частоты и диаметра преобразователя вышел бы за пределы ближнего поля. Айвенс провел измерения аналогичной схемой в дальнем поле и в переходной области к ближнему полю и тоже использовал многократные эхо-импульсы. Для протяженного приемника в этой области теоретически потребовалось бы вводить трудно оцениваемую корректировку на расширение звукового поля. Поэтому он проводил измерения очень маленьким приемником, для которого справедливо простое распределение интенсивности звука на оси согласно уравнению (4.8). При использовании обычных имеющихся в продаже эхо-импульсных приборов возможны погрешности вследствие слишком большой интенсивности звука: в таком случае затухание в воде вследствие нелинейных эффектов (кавитации) становится зависящим от звукового давления, т. е. также н от расстояния до искателя, и существенно превышает обычное. Это можно легкр проверить перемещением изделия в направлении звука: при этом измеренное значение не должно изменяться. Фрилингхаус и Коппельман [490, 828] показали, что на плоских (пластинчатых) образцах можно провести точные измерения затухания также и обычными эхо-импульсными приборами, если прибор имеет точный, протарированный усилитель. Для упомянутых методов требуется специально приготовленный образец материала. Однако часто представляет интерес измерение затухания на самом образце (изделии), например на больших поковках или отливках, чтобы оценить их структуру или по высоте эхо-импульса от дефекта определить размер эквивалентного отражателя. Для этого изделие должно иметь не слишком шероховатую заднюю стенку, перпендикулярную к звуковому лучу, эхо-импульс от которого сопоставляют с эхо-импульсом от задней стенки пластины без заметного затухания. При известной длине ближнего ноля искателя вычисляют отношение амплитуд обоих эхо-импульсов, как описано в главе 5, или еще проще считывают его с АРД-диаграммы. Вследствие затухания измеренная амплитуда эхо-импульса от задней стенки в образце меньше расчетной. Разница представляет собой усредненное затухание по толщине образца; ее получают непосредственно в дБ/м,
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 642 643 644 645 646 647 648... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
