Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 61 62 63 64 65 66 67... 670 671 672
|
|
|
|
Поскольку далее согласно формуле (1.4) звуковое давление пропорционально квадратному корню из интенсивности, получается, что звуковое давление должно быть обратно пропорционально расстоянию: Р2ІРі=а\Іа2. Если принять а2=1 и звуковое давление в этой точке равным р\, то закон изменения звукового давления с расстоянием для сферической волны будет иметь вид: Согласно этой формуле, звуковое давление в самом источнике должно быть бесконечным, что столь же мало соответствует действительности, как и само допущение о точечном характере источника. Фактически источники всегда имеют некоторую пространственную протяженность, и вблизи них звуковые волны не являются сферическими. Следовательно, закон (3.1) справедлив только для расстояний, значительно превышающих размеры источника. Если это условие на расстоянии 1 еще не выполняется, то величина р\ означает только чисто расчетную величину, характеризующую интенсивность источника. В случае цилиндрических волн их источник является не ТОЧКОЙ, а линией — осью цилиндрической волны. Поэтому, согласно рис. 3.3, площадь участка поверхности, охваченного четырьмя лучами, будет пропорциональна расстоянию только в первой степени. Квадрату на внутреннем цилиндре соответствует прямоугольник вдвое большей площади на цилиндре удвоенного радиуса. Следовательно, интенсивность изменяется только обратно пропорционально расстоянию, т. е. она уменьшается так же быстро, как и в случае сферической волны. Соответственно звуковое давление уменьшается обратно пропорционально квадратному корню из расстояния р=ріУШ: Сферическая волна — важнейшая форма волны для ультразвукового контроля, особенно в случае крупных изделий, потому что волну, выходящую из обычного ультразвукового излучателя, можно рассматривать как сферическую лишь на большем расстоянии. Часто такая сферическая волна падает на 3. п65 р=рі(1/а). (3.1) Рис. 3.3. Закон изменения интенсивности н звукового давления цилиндрической волны в зависимости от расстояния
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 61 62 63 64 65 66 67... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
