Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 60 61 62 63 64 65 66... 670 671 672
|
|
|
|
Простая геометрическая конструкция ультразвукового поля за диафрагмой на рис. 3.1 в действительности при размерах диафрагмы менее 100 мм поэтому неосуществима. Рис. 3.1. Геометрическая схем" прохождения плоской волны через диафрагму; справа соответ* ствующее распределение звукового давления по поперечному сечению, справедливое лишь приблизительно при условии, что длина волны намного меньше диаметра диафрагмы Далее будут рассмотрены некоторые возможные применения "ультразвуковой оптики. Но при этом следует иметь в виду, что ^ случае, когда длины волн не слишком малы по сравнению с размерами, результат будет представлять собой лишь более или менее грубое приближение. 3.2. ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ ЗВУКОВОГО ДАВЛЕНИЯ •С РАССТОЯНИЕМ ДЛЯ СФЕРИЧЕСКИХ И ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ВОЛН Далее будет показано, как меняется звуковое давление при простых формах волн в зависимости от расстояния от источника. В случае плоской волны оно, разумеется, должно быть постоянным в любой плоскости волны. У неплоских волн в силу закона сохранения энергии будет наблюдаться некоторый закон . изменения звукового давления с расстоянием. На рис. 3.2 по ; Диафрагма Звуковое давление Рис. 3.2. Закон изменения интенсивности и звукового давления сферической волны в зависимости от расстояния гказаны четыре луча, выходящие из точки возникновения сферической волны, которые выделяют на сфере радиуса а небольшой квадрат. На следующей сферической поверхности с радиусом вдвое большим эти четыре луча ограничивают квадрат, имеющий, очевидно, в четыре раза большую площадь. По принципу сохранения энергии количество ультразвуковой энергии, проходящей через оба квадрата за единицу времени, должно быть одинаковым. Следовательно, плотность энергии на единицу площади поверхности, т. е. интенсивность, на сфере с удвоенным радиусом составит только одну четверть. Обобщенно можно сказать: интенсивности на двух различных расстояниях гв случае сферической волны обратно пропорциональны квадратам расстояния от источника.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 60 61 62 63 64 65 66... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
