Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 52 53 54 55 56 57 58... 670 671 672
|
|
|
|
Если звуковой пучок шире (рис. 2.22, б), то после страже" ния происходит наложение. Это значит, что могут возникнуть интерференции. На рис. 2.22, б показаны условия, когда на границах пучка как раз происходит гашение. При очень большой ширине пучка по сравнению с толщиной пластины (рис. 2.22, в) волна в пластине может распространяться только при определенных комбинациях значений угла а и длины волны К. На первый взгляд кажется удивительным, что такое простое геометрическое требование, чтобы отраженные пучки не гасили друг друга, приводит к такому сложному соотношению между толщиной пластины и наиболее благоприятным углом падения, как это показано в табл. 9 приложения. Такое усложнение объясняется тем, что при наклонном отражении звука от поверхности твердых тел происходит сдвиг по фазе, который в свою очередь зависит от угла. Кроме того, происходят смещения пучка. В таком случае распространение становится не зигзагообразным, а трапецеидальным [1125}. Такое смещение пучка при скользящем падении продольной волны (в случае для стал* под углом 06=33,2°) может затронуть несколько длин волн. Сдвиг по фазе и смещение пучка обращаются в нуль только при падении под углом а=45°. На поверхности толстых пластин имеются также с обеих сторон обычные волны Рэлея, не зависящие друг от друга. Однако если толщина пластины будет меньше глубины их проникновения, то волна Рэлея вырождается и расщепляется на две ветви волны в пластине с формами колебаний, показанными на рис. 2.21, б и в; в табл. 9 в приложении они обозначены через "о и s0. В математическом смысле это распространение тоже можно считать выродившимся зигзагообразным. Волновые фронты располагаются почти перпендикулярно к поверхностям пластины; они даже наклонены несколько назад по отношению к направлению распространения. Благодаря этому волновые пучки уже не отрываются от поверхности, а их пути через пластину под углом (/ и // на рис. 2.22) невозможны; движение волны состоит только-из отражения от поверхности пластины и связанного с этим продолжительного преобразования продольных волн в поперечные. Математически это-вырождение проявляется в том, что угол ос становится мнимым, следовательно sinotl. По поводу возбуждения волн этого типа следует заметить, что они могут возбуждаться как и истинно зигзагообразно отраженные волны согласно закону преломления [см. формулу (2.3) и рис. 2.6], причем сннус угла преломления принимается превышающим единицу чисто формально (значения sin а приведены в табл. 9 приложения). Благодаря этому в водяном или пластмассовом клине, используемом для возбуждения, угол ввода звука получается больше критического. На рис. 2.21 и 2.22, как и при теоретических исследованиях волн Лэмба, были приняты возбуждающие волновые системы в виде плоских основных волн. Однако известно, что волну можно считать плоской с определенным углом только вблизи больших излучателей звука. Между тем на практике приходится работать на значительном расстоянии от излучателей ограниченного размера. Поэтому волны получаются неплоскими и не имеют конкретного угла ввода; они являются лучами сферических волн. Это обусловливает значительное расхождение между практически возбуждаемыми волнами в пластинах и расчетными волнами Лэмба. Следует отметить еще и неблагоприятные последствия дисперсии, из-за чего на практике применяют почти исключительно недиспергирующие основные волны. Для целей измерения времени пробега, т. е. расстояния, при контроле материалов обычно работают со звуковыми импульсами, как показано на рис. 2.33, и лишь в редких случаях применяют непрерывные волны. Однако кратковременные колебания и волны состоят не m одной частоты, а из большого числа частот. Это хорошо видно на рис. 2.24, где путем сложения трех различных частот 0,85, 1,0 и 1,21 МГц получилось подобие.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 52 53 54 55 56 57 58... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
