Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 51 52 53 54 55 56 57... 670 671 672
|
|
|
|
поверхностная волна имеет дисперсию, если она бежит по сильно искривленной поверхности; например при радиусе кривизны г = 3^, ее скорость Сд на выпуклой поверхности получается примерно на 10% более высокой, а на вогнутой — более низкой [1570, 1375]. Кроме того, она имеет дисперсию и если поверхность имеет иные свойства, чем основной материал, например в результате закалки или вследствие наличия напряжения [168]. Дисперсию имеют также и волны Лаве, если они бегут в слоях, толщина которых близка к длине волны. Зависимость скорости распространения волн в пластинах и волн Лаве от толщины может быть использована для измерения толщины по скорости звука. Другие направленные волны, как и волны в пластинах (волны Лэмба), имеют дисперсию. Их скорость довольно сложно зависит не только от материала, но и от толщины пластины и частоты, как показано на диаграмме в табл. 9 в приложении для стали. Для других материалов со значениями и.=0,25, 0,33 и 0,375 были опубликованы расчеты Перси [1216], а для алюминия эти значения определил Файрстон [457]. На рис. 2.22 наглядно показано возникновение волны Лэмба из зигзагообразно отраженной основной волны и видна связанная с этим дисперсия. Рис. 2.22. Возникновение волн Лэмба: а — узкий наклонно падающий пучок; б — широкий пучок при неблагоприятной фазе, края пучка гасятся вследствие интерференции; в — благоприятная фаза, достигнутая подбором угла; пучкн І я II перекрываются сиифазно Как уже отмечалось, волны в пластинах можно представить как наложение продольных волн и (или) поперечных. Здесь будет рассмотрена только поперечная волна. При узком звуковом пучке (рис. 2.22, а) участки / и //, движущиеся в одинаковом направлении, не влияют друг на друга. При этом скорость распространения волны вдоль поверхности определяется по формуле Cp = ctsin а.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 51 52 53 54 55 56 57... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
