Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 367 368 369 370 371 372 373... 670 671 672
|
|
|
|
Второй и третий методы возбуждения поверхностных волн? практически не используются. Пример третьего метода можно^ найти в работе [13]. Четвертый и пятый метод находятся лишь на стадии лабораторной разработки. По третьему методу можно работать также с применением излучателя поперечных волн. Если направление колебаний при этом параллельно оси кривизны испытываемого изделия, то излучается вдоль поверхности также и чисто поперечная волна, поляризованная параллельно поверхности, которую-можно отличить от поверхностной волны по различной скорости звука. В по-зерхностных слоях таким способом можно возбудить волны Лава (Love— Wellen), которые более чувствительны для контроля прочности сцепления, чем поверхностные волны, так как они не могут распространяться в участке отслоения с толщиной слоя, меньшей половины длины волны [592]. Техника контроля поверхностными волнами поясняется также в литературе [259, 456, 1568, 1569, 668, 739]. 17.5. ВОЛНЫ В ПЛАСТИНАХ На рис. 24.2 схематически показан ход зигзагообразно отраженного звукового пучка. Вначале зигзагообразный путь еще четко выявляется. Однако на некотором удалении расходящиеся пучки уже взаимно перекрываются, так что весь лист заполняется движущимся звуком. В тонких листах такое перекрытие наблюдается уже сразу под искателем. Такие формы волн, которые-не оставляют в пластине никаких зон, свободных от звука, обычно называют волнами в пластинах. Взаимное перекрытие многократно отраженных пучков влечет за собой при неблагоприятном угле раскрытия их гашение в результате интерференции, как показано на рис. 2.22. В табл. 9 (приложения) представлены благоприятные углы раскрытия^ при которых не наступает гашения в стальных пластинах. Эти благоприятные углы зависят не только от материала, но и от толщины пластины, а также от частоты волны. Этим объясняется и то явление, что некоторые отражения волн в пластинах имеют другую форму, чем известные эхо-импульсы: они. шире и состоят из большого числа высокочастотных колебаний (рис. 24.14). Такое "растекание" импульсов волн в пластинах: тем сильнее, чем длиннее путь прохождения и чем круче при соответствующей толщине пластины проходит ветвь кривой в табл. 9. На практике волны в пластинах используют как при отражении, так н при теневом методе. Для их возбуждения целесообразно использовать наклонные искатели с большими размерами излучателя в плоскости падения и переменным углом ввода, чтобы при заданной частоте и толщине пластины получить угол оптимального возбуждения. Обычно в соответствии с различными симметричными и несимметричными модами волны (табл.'9) можно подобрать несколько пригодных углов ввода звука. 37 fe
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 367 368 369 370 371 372 373... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
