Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 34 35 36 37 38 39 40... 670 671 672
|
|
|
|
Существенно иначе обстоит дело при отражении и прохождении через пластину согласно, формуле (2.2). Интересное поведение пластины в звуковом поле как раз и обусловливается этими помехами — интерферендиями — при очень большой длине цуга волны. Если же цуг волны настолько короток, что после прохождения в пластине туда и обратно он не может достигнуть1 своего "хвоста", то не возникают и никакие интерференции. В этом случае падающий импульс расщепляется на одну отраженную и одну проходящую последовательность полностью разделенных и независимых друг от друга отдельных импульсов, каждый из которых можно рассчитать по простым формулам (2.1), если применить их последовательно к каждому отдельному процессу отражения и прохождения. Звуковое давление последовательности импульсов при этом каждый раз уменьшается вследствие очередного расщепления, но не зависит от толщины пластины. В переходной области между короткими импульсами и непрерывными волнами волновой цуг частично догоняет свой "хвост", вследствие чего на части его длины возникают интерференции. Затем он выходит из пластины на обе стороны как последовательность взаимосвязанных между собой волновых цугов с колеблющейся амплитудой, причем колебание опять зависит от толщины пластины и частоты. При только что рассмотренных тонких зазорах каждый импульс, в том числе и короткий, эквивалентен продолжитель-лому волновому цугу, так как толщина зазора здесь гораздо меньше длины волны. Поэтому полученные результаты справедливы также и для импульсов [249, 260]. Отражение наклонно падающих звуковых импульсов от тонких слоев рассмотрено в работах [510] и [695]. Вопросы оптимального зазора, обеспечивающего акустический контакт при импульсном режиме, освещены также в работах [396, 1396]. Следует еще упомянуть, что монотонный постепенный переход свойств двух различных веществ в граничном слое может существенно изменить результаты. В таких случаях отражение может вообще исчезнуть. Здесь предполагается, что переход четко определен или по крайней мере очень мал по размерам по сравнению с длиной волны. 2.3. ЗАКОН ПРЕЛОМЛЕНИЯ ДЛЯ ПЛОСКИХ ВОЛН, ПРЕОБРАЗОВАНИЕ МОДЫ Если плоская звуковая волна падает наклонно на плоскую границу под углом падения щ к нормали (рис. 2.6), то по аналогии с оптическими явлениями возникают отраженные и прошедшие волны. Последние называют также преломленными, так как их направление изменяется по отношению к направлению падающей волны. Углы выхода аг и ав, зависят от угла падения
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 34 35 36 37 38 39 40... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
