Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 670 671 672
|
|
|
|
Внутри прозрачных тел свет отклоняется в результате того, что коэффициент преломления изменяется в зависимости от давления (эффект Дебая — Сирса [2]). Таким образом, звуковая волна создает область, в которой коэффициент преломления отличается от его значения в окружающем ее участке. Для обнаружения мест с отклоняющимся коэффициентом преломления используют шлиреноптические методы (щелевую оптику). Основной ход лучей схематически показан на рис. 8.17 Рис. 8.17. Ход лучей при шяи-рен-оптическон методе: И — источник света; Ц, 1* — линзы; 5 —шлир (щель); Ш — диафрагма; л — фотоэлемент {2, 1638]. Точечный источник света Ы отображается линзой Ц на щелевую диафрагму В1. Если это отображение не встречает помех, то весь свет, проходящий от Ы через линзу Ь\ собирается на диафрагме В1; следовательно, на фотоэлемент никакого света не попадает. Если между Ь\ и В1 имеется область с измененным коэффициентом преломления (щель, оптическая свиль, шлир), то на границах этой области свет отклоняется от своего первоначального направления в результате преломления. Световые лучи проходят мимо диафрагмы В1 и собираются линзой Ь2 на фотоэлементе /\ При этом яркость на ґ будет пропорциональна звуковому давлению. Если, например, в тело входит идеальная ударная волна, то вместе с ее фронтом через среду проходит и соответствующая область с измененным преломлением света, и на устройстве щелевой оптики обнаруживается просветление. Если в среду входит звуковая волна с большим числом колебаний, то возникает пространственная структура с изменяющимся коэффициентом преломления. Если звуковое поле имеет лишь малую протяженность в направлении лучей света (рис. 8.18), то звуковая волна действует как настоящая фазовая решетка, постоянная которой определяется длиной звуковой волны. Упомянутая пространственная структура влияет на фазу световой волны, и на элементах решетки (в точках экстремального значения давлений и коэффициента преломления) рассеянный свет усиливается по принципу Гюйгенса в определенных направлениях ("порядки дифракции"), а в промежутках между ними свет не отклоняется [307, 935]. Следовательно, свет отклоняется (подвергается дифракции) как на обычной (амплитудной) решетке, как показано на рис. 8.18. В этом случае говорят о дифракции Рама-на — Ната.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
