Ультразвуковой контроль материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 98 99 100 101 102 103 104... 670 671 672
|
|
|
|
4.7*. СФОКУСИРОВАННЫЕ ЗВУКОВЫЕ ПОЛЯ Фокусирующие излучатели применяются при ультразвуковом контроле материалов вместо нормальных, чтобы повысить звуковое давление и чтобы получить лучшую разрешающую способность в поперечном направлении (возможности разделения отражателей, расположенных очень близко один к другому). Под фокусировкой звукового ноля на расстоянии г/ понимают сужение звукового пучка до размеров меньших, чем размер излучателя D. Однако в разделе 4.4 уже было показано, что даже плоский излучатель имеет такое сужение пучка на расстоянии z=N. Такой случай называется естественной фокусировкой. Она обусловливается только эффектами дифракции. В разделе 3.4 уже рассматривались и геометрические вспомогательные средства для фокусировки — искривленные зеркала и линзы. При фокусировке ультразвуковых полей всегда действуют оба упомянутых эффекта: эффекты волновой физики при дифракции на ограниченных источниках звука, на ограниченном дефекте и на ограниченной линзе; геометрические эффекты при преломлении в случае искривленного излучателя, дефекта и искривленной линзы. Часто поля называют несфокусированными, если не применяются никакие геометрические вспомогательные средства. Однако на практике всегда имеется некоторая фокусировка, обусловленная неизбежным эффектом дифракции. Для сферически искривленного круглого дискового излучателя звуковое давление на оси, согласно работе [1144], определяется выражением где Н = г — |г2 — £2/4, г — радиус кривизны излучателя. При этом первый (гиперболический) множитель в уравнении (4.26) характеризует геометрическое влияние кривизны излучателя, а второй (синусный) — влияние дифракции в зависимости от значений Г) и л-. На рис. 4.31 показано изменение звукового давления для отражения (эха) от точечного отражателя в воде для сферически искривленного излучателя размерами 1) = 10 мм, г = 33 мм, % = 0,5 мм. Видно, что максимум звукового давления (фокус) отнюдь не располагается на расстоянии г —г, как это требуется по формулам геометрической акустики (раздел 3.4), а ближе. Максимум звукового давления, согласно формуле (4.26), всегда остается конечным. Однако его можно рассчитать по этой формуле только методом последовательных приближений. Р=ро , 1— г/г | 1 2 (4.26)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 98 99 100 101 102 103 104... 670 671 672
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
