Сварка пластмасс ультразвуком

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Сварка пластмасс ультразвуком

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 49 50 51 52 53 54 55... 272 273 274

	 терь. Это эквивалентно представлению модуля как комплексной величины: Введение комплексного модуля позволяет значительно упростить решение задач о распространении колебаний в вязкоупругой среде. Действительно, связь между изменяющимися во времени деформацией и напряжением в ли­нейной вязкоупругой среде будет выражаться следующим уравнением [105]: (П.14) где а0, Gj, ап, Ь0, Ь1г Ьт— характеристики материала. Применяя к выражению (11.14) прямое преобразование Лапласа при ну­левых начальных условиях, получим: (11.15) где р — комплексная переменная (р = a -f- ш); г(р), о(р) — изображения v{t) и о(/) в области комплексной переменной; А(р) — комплексный оператор­ный модуль, представляющий собой отношение многочленов Выражение (11.15) имеет форму закона Гука, т. е. при использовании ком­плексной переменной упруговязкая задача может быть решена аналогично упругой задаче. Уравнение движения в случае распространения продольной волны можно записать в виде: (11.16) где а(дг, f) — напряжение; и(х, i) — смещение; р — плотность среды. Связь между напряжением о и деформацией е — ди/дх выражается зако­ном Гука в комплексной форме, как это упоминалось выше; (11.17) При этом смещение выражается также в комплексной форме; (11.18) Было установлено [103, 104], что переходный период длится всего лишь один или два цикла и затем наступает установившийся режим колебаний с медленно возрастающей температурой. Примем, что квази-установившееся волновое движение наступает после нескольких циклов колебаний, и будем использо­вать для расчета волнового движения гармонический анализ. Решая уравнение (11.16) с учетом выражений (11.17) и (11.18), можно найти распределение смещений, деформаций и напряжений по длине стержня для любого момента времени. Поскольку суммарное изменение потока тепла на единицу длины стержня равно сумме измгкения i ритока тепла от теплопроводности и скорости выделе­ния тепла за сче.' диссипации механической энергии, уравнение теплопровод­ности Фурье имеет вид [104]: (11.19) где С — удельная теплоемкость при постоянном давлении; р — плотность; 0 — температура; К — коэффициент теплопроводности; D — диссипативная функция. 4* 51 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу