Технология электрической сварки плавлением — Учебник для машиностроительных техникумов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 33 34 35 36 37 38 39... 229 230 231
|
|
|
|
Распределение температур по оси ОХ на поверхности полубесконечного тела и пластины Распределение температур по оси ОХ в полубесконечном теле зависит от скорости движения источника и теплофизических свойств металла. При неподвижном источнике теплоты {v = 0) температура точки в полубесконечном теле определяется уравнением (27), из которого видно, что по мере уменьшения R температура возрастает \\ в точке пересечения осей координат, когда R О, температура бесконечно возрастает (рис. 37, а). 5 If 3 2 1 О f 2 3 'tR,CM -it-3-2-1 0 12 З Ux^CM Рнс. 37. Распределение температур по оси ОХ в полубесконечном теле: а — при неподвижном источнике ((?эф = = 3150 Вт); б— при подвижном источнике (низкоуглеродистая сталь); 1 — низкоуглеродистая сталь; 2 — чугун серый; S — медь По мере увеличения R по осн ох температура уменьшается и распределение температуры по этой оси изображается гиперболой. При зтом, чем больше коэффициент теплопроводности материала, тем меньше температура на том же расстоянии от источника теплоты. Так, температура по оси ОХ на одинаковом расстоянии от источника для стали будет примерно в 7 раз больше, чем для меди. При подвижном источнике теплоты в полубесконечном теле распределеление температур определяется уравнением (26). Для точек на отрицательной полуоси {X 0) подставим в уравнение вместо X значение R с сохранением знака полуоси, тогда так как + = 0. ?ф 70 В результате получим такое же уравнение, как и для неподвижного источника. (Следовательно, распределение температуры от подвижного источника на отрицательной полуоси (позади источника) в полубесконечном теле не зависит от скорости перемещения источника, как и при неподвижном источнике. Для точек, расположенных на положительной полуоси, вместо X подставляем в уравнение R, тогда у. _-^__ОзФ_ -^ 2nkR~ 2nkR Полученное выражение показывает, что чем скорее движется источник, тем меньше теплоты распространяется впереди источника. Если источник теплоты будет двигаться чрезвычайно быстро, то скорость перемещения дуги может оказаться больше скорости распространения теплоты впереди источника, и вся теплота будет распределяться только позади источника (рис. 37, б). Характер распределения температур по оси абсцисс в пластине во многом подобен рассмотренному для полубесконечного тела. Распределение температур по поверхности зависит от параметров режима сварки (Qэф, и, Q.^lv) и теплофизических свойств металла. Влияние параметров режима и теплофизических свойств на форму изотерм С увеличением скорости перемещения дуги области, нагреваемые выше определенной температуры (например, 600 °С), уменьшаются по площади, и изотермы суживаются в направлении, перпендикулярном к оси шва, и сгущаются впереди дуги (рис. 38, а). С увеличением Qgф дуги области, нагретые выше определенной температуры, значительно увеличиваются (рис. 38, б). Пропорциональные изменения мощности и скорости при постоянной погонной энергии проявляются в том, что площади, ограниченные изотермами одинаковых температур, увеличиваются, так как увеличение мощности оказывает более сильное влияние, чем увеличение скорости (рис. 38, с). Влияние теплофизических свойств на размеры и форму изотерм при действии подвижного источника теплоты на 71
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 33 34 35 36 37 38 39... 229 230 231
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
