Технология электрической сварки плавлением — Учебник для машиностроительных техникумов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 229 230 231
|
|
|
|
лоты, отводимой за счет теплопроводности. При этом площадь, занимаемая изотермами определенных температур, увеличивается. Это часто и является причиной непроваров начальных участков шва. По прошествии некоторого времени наступает равновесие между количеством теплоты, поступающей от источника и отводимой в основной металл. При этом площадь, занимаемая изотермами определенных температур, остается постоянной. Первый пеі)иод хаі)актеризует неустановившийся тепловой процесс, а второй период — установившийся. Во всех последуюищх расчетах полагаем наличие установившегося теплового процесса. Нагрев тела неподрижным и подвижным источником теплоты Тепловые процессы будем рассматривать, считая, что дуга в процессе сварки сохраняет свою мощность постоянной, а также, что непрерывно действующая свароч Г=БОО"С т=то°с Источник теплоты Т=1000С Рис. 32. Вид изотерм 600 и 1000 °С; при ьеподвиж-ном и подвижном источнике Т=БОО С ная дуга может оставаться неподвижной (в этом случае источник называется неподвижным) или источник теплоты перемещается прямолинейно равномерно с постоянной скоростью (подвижный источник). Процесс распространения теплоты принято изучать Б координатных осях, в точке пересечения которых и размещается источник теплоты (дуга). Тогда прн передвижении источника перемещаются координаты. Характер распространения температур (вид изотермы) при действии па тело различных источников теплоты показан на рпс. 32. в последнем случае изотермы вытягиваются по направлению движє1п1я источника теплоты и перемещаются вместе с ним. Расчетные схемы нагрева и ввода теплоты r металл дугой. Характер распределения теплоты в изделии очень сложен, поэтому для упрощения расчетов приняты некоторые допущения, а именно: 1)теплофизические свойства металла с изменением температуры остаются постоянными; 2)температура металла на осях координат в месте действия источника теплоты может достичь бесконечности; .0 6) О г) 10DDC' д) 600°С S у f 1 тг 1 і 1 1 I є) 300°с 600°С 1000° с Рис. 33. Расчетные схемы тела и ввода теплоты 3) теплообмен с окружающей средой при действии источника отсутствует. Для расчетов приняты следующие схемы тела и ввода теплоты. Схема распределения теплоты в полубесконечном теле. Этой схеме (рис. 33, а) соответствует массивное тело, развитое в трех направлениях пространства — ОХ, 0Y, 0Z и для этой схемы тела принимают точечный источник ввода теплоты. Такой источник теплоты считается сосредоточенным в точке пересечения осей координат и характери 63 62
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 29 30 31 32 33 34 35... 229 230 231
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
