препятствует спаданию основного меняясь во времени, индуктируют рассеяния eol и е02-

ßoi= — dkWci/d t;

где W0\ и — потокосцепления

Для установления математической зависимости между Lal и Loi и соответствующими потокосцеплениями обмоток изобразим картины магнитных полей рассеяния для каждой обмотки раздельно, а затем применим метод наложения, который допустим, если пренебречь магнитным сопротивлением полей рассеяния в сердечнике по сравнению с магнитным сопротивлением в неферромагнитных средах. Такое допущение позволит считать, что Фот и от токов обмоток зависят линейно. На рис. 2.8, а показана картина магнитного поля, созданного только м.д.с. i\Wi. Магнитное поле, создаваемое вторичной обмоткой, на этом рисунке не показано. Здесь Di — магнитный поток в сердечнике, Wall—ПОТОКОСцеПЛе-

ние самоиндукции, \F02i — по-токосцепление взаимоиндукции (в индексе символа для потокосцепления рассеяния первая цифра указывает, с витками какой обмотки сцеплены силовые линии магнитного поля рассеяния, а вторая — м.д.с. какой обмотки создано поле рассеяния; так, \Рац обозначает, что силовые линии магнитного поля рассеяния созданы м.д.с. первичной обмотки и сцеплены с витками этой же обмотки, а Woïi созданы м.д.с. первичной обмотки, а сцеплены с витками вторичной). В реальном трансформаторе потокосцепление самоиндукции данной обмотки

Магнитные поля рассеяния, из-в обмотках трансформатора э.д.с.

ел^-йФл/й**(2-6)

первичной и вторичной обмоток.