В окрестности значения тока i'2=0 остаточная проводимость плазмы в дуговом промежутке чрезвычайно мала. Можно считать, что разрядный промежуток после угасания дуги практически разомкнут. Из (1.25) при ¿=0 имеем

U2m sin f2=xLI2m.(1.26)

Напряжение, подведенное к разрядному промежутку, представляет собой алгебраическую сумму двух э.д.с. е2 и еь-

uA=e2+eL.(1.27)

Когда ток 12 при смене полярности, пройдя нуль, возрастает, то в магнитном поле индуктивности L накапливается энергия. В дальнейшем при уменьшении синусоидального напряжения иг. ток i2 также уменьшается, спад магнитного поля в сердечнике катушки вызывает появление в ее обмотке э.д.с. самоиндукции еь, которая, складываясь с убывающим по абсолютной величине напряжением «2, поддерживает разность потенциалов на разрядном промежутке. Благодаря этому поддерживается напряженность электрического поля в межэлектродном промежутке, необходимая для существования тока i2.

При уменьшении напряжения и2 трансформатора до нуля процесс сварки производится за счет запасенной энергии магнитного поля катушки, так как при и2, близком к нулю и равном нулю, энергия от сети в зону сварки не поступает. Кривая тока практически синусоидальна. Ток t2 отстает по фазе от и2 на угол q2, определяемый соотношением индуктивного и резистивного сопротивлений сварочного контура. Важно отметить, что при сделанных допущениях величина u2 — U2ms\n(p2 не может быть больше амплитудного значения U2m- Чтобы дуга горела устойчиво и ín—-0, значение и2= = U2msin(p2 должно быть не меньше величины напряжения повторного возбуждения дуги í/n.b. При данном действующем значении тока /2 величина и2=и2т$,\пц)2 определяется величиной хь = ыЬ. Ток i2 в рассматриваемых условиях при наличии в цепи дуги индуктивности L имеет синусоидальную форму и tn практически равно нулю.

Порядок величины угла ф2 между ü2 и i2 можно определить для •конкретного способа сварки, пользуясь опытными данными для соотношения между величинами- U2yL-y. = U2mlY^ и напряжения í/д при устойчивом горении дуги. В [11] приводится соотношение для ручной дуговой сварки плавящимся электродом

^2Х.х/^д 1,8^-2,5.(1.28)

Используя (1.24) и (1.25), пренебрегая падением напряжения от R сварочного контура, можно определить порядок величины угла j2, создаваемого за счет включения последовательно с дугой индуктивности L. С учетом (1.24) получаем

U2m sin («rf-f %)=*/я+ L^L=UA+vL Ah- . (1.29)