Конструкционные материалы металлы, сплавы, полимеры, керамика, композиты Карманный справочник
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 252 253 254 255 256 257 258... 323 324 325
|
|
|
|
252 нитные моменты атомов ориентированы параллельно определенному кристаллографическому направлению) намагничен до насыщения, но магнитные моменты отдельных доменов направлены хаотично и полный магнитный момент ферромагнетика равен 0. Имеются также антиферромагнетики, у которых магнитные моменты ориентируются антипараллельно, результирующий момент также равен 0. Когда магнитные моменты нескомпенсирова-ны, возникает результирующий магнитный момент, а материал с таким эффектом называется ферромагнетиком. Диамагнитные материалы имеют относительную магнитную проницаемость немного меньше 1, у парамагнитных материалов она немного больше 1, а у ферромагнитных и ферримагнитных (так обозначаются намагничиваемые материалы) она значительно больше 1. Ферромагнитные материалы — это металлы, а фер-римагнитные материалы — керамики. Для намагничиваемых материалов относительная магнитная проницаемость зависит от материала и в основном не одинакова для разных значений Я. Отсюда следует, что зависимость В от Я, т.е. кривая намагничивания, не является прямолинейной, а похожа на ту, что показана на Рис. 13.1 для литейной стали. он Рис. 13.1. Зависимость В-Н для литейной стали На Рис. 13.2 показано, как изменяется магнитная индукция В в намагничиваемом материале, начиная с напряженности магнитного поля Я= 0. При увеличении Я магнитная индукция В возрастает и достигает максимального значения ^максДалее, когда Н уменьшается и становится равной О, В также уменьшается до некоторой величины, называемой остаточной индукцией. При даль* нейшем изменении Я в отрицательном направлении оси магнитная индукция В становится равной О, при этом Я ^ О и определяется величиной, называемой коэрцитивной силой. Следуя за изменениями отрицательных значений Я, получаем отрицательный максимум магнитной индукции В. Затем Я начинает возрастать, проходя через 0. С увеличением Я магнитная индукция В увеличивается, проходит через О и достигает величины В^^^. Та-КИМ образом, при перемагничивании от +Hs до -Яу и обратно кривые не совпадают, и мы получаем В—^Я-петлю, показанную на Рис. 13.2. Она называется петлей гистерезиса. Площадь, заключенная внутри петли, равна энергии, рассеянной в единице объема в намагничиваемом материале за один цикл перемагничива-ния. Она определяет потери на гистерезис или перемагничивание.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 252 253 254 255 256 257 258... 323 324 325
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
