Технология металлов и материаловедение
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 40 41 42 43 44 45 46... 398 399 400
|
|
|
|
в пределах 0,2—0,6 нм. Чтобы полностью охарактеризовать кристаллическую решетку какой-либо системы, достаточно указать ее периоды, а также три угла между осями: а, Р, у. Наименьшая часть объема кристаллической решетки, которая определяет ее систему, называется элементарной кристаллической ячейкой. Любое кристаллическое тело можно представить построенным из элементарных кристаллических ячеек в результате многократного повторения (трансляции) в направлениях осей координат (рис. 33). Кристаллические решетки разных веществ различаются по форме и размерам элементарных ячеек. В зависимости от наклона координатных осей и относительной длины параметров установлено семь кристаллических систем (сингоний). Большинству металлов свойственно образование высокосимметричных решеток с плотной упаковкой атомов, что можно также объяснить наличием в них коллективизированных электронов (чем теснее атомы примыкают друг к другу, тем легче перескок электронов от одного атома к другому). Существенной характеристикой кристаллической структуры является также число атомов, приходящихся на одну элементарную ячейку — базис решетки. Элементарную кристаллическую решетку простой кубической формы образуют восемь атолюв, находящихся во всех вершинах куба. Но каждый атом внутри тела принадлежит одновременно восьми кристаллическим решеткам, следовательно, на каждую кристаллическую решетку от данного атома "приходится" часть. Таким образом, на построение одной элементарной кубической ячейки расходуется один атом. На образование обьемноценгрированной кубической (о. ц. к.) решетки необходимо два атома, так как атом, расположенный в центре куба, принадлежит полностью одной ячейке. Гранецентрированную кубическую (г. ц. к.) решетку образуют четыре атома — один иа атомов, расположенных в вершинах куба, три из атомов, расположенных посередине граней куба (в кубе шесть граней, а каждый атом, расположенный в центре грани, принадлежит одновременно двум нчейкам). На элементарную ячейку гексагональной плотноупакованной решетки приходятся шесть атомов — три, лежащих внутри призмы, принадлежат только данной ячейке, два атома, лежащих в центре шестиугольников, входят в две соседние ячейки (2V2= 1 атом) и два атома из 12, образующих вершины призмы и принадлежащих шести соседним ячейкам (12 -'1^ = = 2 атома). Кристаллические решетки принято характеризовать также координационным числом, которое указывает на число атомов, расположенных на ближайшем одинаковом расстоянии от любого атома в решетке (рис. 34). Координационное число простой кубической решетки равно 6 (Кб), объемноцентрироваиной кубической (о. ц. к.) — 8 (К8), гранецентрированной кубической (г. ц. к.) и гексагональной плотноупакованной (г. п. у.) 12 (К12, П2). Чем выше координационное число, тем больше плотность упаковки атомов в элементарной ячейке, тем меньше места в решетке приходится на долю межатомных промежутков. Плотностью упаковки атомов В кристаллической решетке называют объем, занятый атомами, которые условно рассматривают как достаточно жесткие шары (см. рис. 34). Ее определяют как отношение объема, занятого атомами, к объему ячейки. Плотность упаковки в о. ц. к. решетке 0,68, в г. ц. к. и г. п. у. 0,74. Компактность расположения атомов не следует связывать с размерами наибольших межатомных промежутков в кристаллической ре-иіетке. Например, общий объем межатомных промежутков в о. ц. к. больше, чем в г. ц. к. решетке, но отдельные промежутки D г. ц. к. по размерам превосходят самые крупные промежутки, Рис. 34. Расположение атомоп в элементарных ячейках; а — объемноцентрироваиная кубическая; б — гранецентрированная кубическая; в — гексагональная плотноупакованная 1н.'тречающиеся во. ц. к. Из схем (см. рис. 34) видно, что атомы ииутри твердого кристаллического тела свободно перемещаться пе могут. Для того чтобы при такой плотной упаковке какой-либо атом П(4)еместился из одного места в другое, необходимо, чтобы неко-юрая часть окружающих его атомов сместилась из своих нормальных положений, в свою очередь, смещению последних препятст-иуют окружающие их атомы. Это подтвержает хорошо известное I положение о малой скорости диффузии в твердых телах. Только при значительном повышении температуры, когда ам-илигуда колебаний атомов сильно увеличивается, возможен срыв "пома со своего места и переход на другое, освобожденное другим томом. Свойства каждого тела зависят от природы атомов, из которых оно состоит, и от силы взаимодействия между этими атомами", ко-юрая в значительной степени определяется расстоянием между ними, в аморфных телах с хаотическим расположением атомов К м1)остранстве свойства в различных направлениях одинаковы, І 1-. аморфные тела изотропны. В кристаллических телах iiioMLi имеют правильное расположение в пространстве, причем по разным направлениям расстояния между атомами неодина-|\мт.1, что предопределяет существенные различия в силах связи fHJMiy ними и в конечном результате разные свойства. Эта особен 85 84
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 40 41 42 43 44 45 46... 398 399 400
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
