Технология металлов и материаловедение
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 208 209 210 211 212 213 214... 398 399 400
|
|
|
|
id формация может происходить только в упругодеформированном теле. Теория предельного состояния устанавливает зависимость между пределом текучести и напряжениями в металле при его пластической деформации. В случае простого линейного растяжения или сжатия пластическая деформация начинается при CTj = От. При сложном напряженном состоянии, когда а^, Оя =ф О, вопрос о величине напряжений, возникающих при пластической деформации, может быть разрешен только лишь с помощью теорий предельного состояния. Существуют четыре теории предельного состояния. Ввиду того, что теории наибольших 0Д7 Штрица ,08 и 3530DH —^Пуансон 08 і 10WOH ^ Волочетд Истечение (прессование) Рнс. 250. Возможные схемы деформации по С. И. Губкину Рис. 251. Влияние напряженного состояния на сопротивление деформации (по С. И. Губкину) нормальных напряжений и наибольших деформаций устарели, рассмотрим лишь третью и четвертую теории. Согласно третьей теории предельного состояния, пластическая деформация наступает, когда разность двух главных нормальных напряжений достигает От деформируемого металла, т. е. выполняется условие пластичности: Oi — Оз = о,. Эта теория не учитывает влияния среднего главного нормального напряжения (Tg. Четвертая, энергетическая, теория предельного состояния разработана Губером, Мизесом и Генки. Согласно этой теории, пластическая деформация в теле наступает, когда потенциальная энергия упругой деформации, направленной на изменение формы тела, а не объема, достигает определенного значения. Потенциальная энергия упругой деформации А — Ло -Ь (А^ — потенциальная энергия, которую необходимо накошп-ь в материале для изменения его объема; і4ф — потенциальная энергия, которую необходимо накопить в материале для изменения формы тела). При объемной схеме деформирования металла упругая деформация идет по 1рем направлениям, н полная потенциальная энергия выражается уравнением: А = (ОіЄі -f ОгЄг -Ь ОзВз)/2. Так как относительные деформации по закону Гука равны = [о^ — —И* (Ог -Ь Оз)]/£; = [ог — р. (oi -Ь Оз) ]/£; Eg = [оз — р. (o^ -Ь ]/£. то полная потенциальная энергия составит А= [о^ -Ь оі -Ь о| — 2(х (о^Оа -Ь -\-Л Озаі)]/(2£). Приращение объема тела прн упругой деформацни равно сумме деформаций II трех взаимно перпендикулярных направлениях, т. е. ДУ/У= -feg + Вд = --2р-(Оі-Ьог+Оз)/£. Потенциальная энергия изменения объема равна половине произведения н)жращения объема на среднее напряжение, т.е. /4o=0,5(AV/V) (оі-Ь Ог-Ь -I Оз)/3 = (Ol -Ь Ог ЛОз)^ (1 2р-)/(6£). Пользуясь рассмотренными уравнениями, находим удельную потенциальную энергию, направленную на изменение формы тела: Л * = Л — Ло =s.[(Oi —• Ог)? -f л{р., оз)^ + (Оз oi)^] (1 лтт На основании многочисленных опытов установлено, что удельная потенциальная энергия изменения формы при пластической деформации является величиной постоянной, не зависящей от схемы напряженного состояния прн деформации, т. е. ^ф. ЛИН 0. Таким "образом, при линейной схеме деформации, когда Оа == О и 0j I (уравнение примет вид Лф. лпн — 2о| (1 -Ь ц)/(6£). I И, следовательно, уравнение пластичности (о^ — а^)? -|(Оа — Од)? -Ь "Н (о,я — Оі)" = 2о| = const. Из формулы ясно, что сумма квадратов разностей главных нормальных напряжений при схеме объемной деформации (как н при любой другой схеме де-(|юрмацни) есть величина постоянная, равная удвоенному квадрату предела текучести материала прн данных условиях деформации. Сравним теперь третью и четвертую теории предельного состояния. Для эгого преобразуем уравнение пластичности для случаев о^ = Og н = о^. В обоих случаях получим, что Oj — О3 = о^, т. е. в этих случаях третья и четвертая теории дают одинаковый результат. Для случая же, когда Og = (Oj -Ь Og)/2, уравнение пластичности примет вид: 01 — 03= (2/]Аз) От = 1,15от. Таким образом, среднее главное нормальное напряжение оказывает незначи-ісльное влияние на предельное состояние (не более чем на 15 %) и третья теория предельного состояния является частным случаем четвертой теории при Ог = о,; Поэтому энергетическую теорию пластичности можно выразить более про-С1ЫМ уравнением Oi — 03 = Ро^. Коэффициент Р в зависимости от значення Ог изменяется от 1 до 1,15. Уравнение пластичности имеет весьма большое значение при определении усилий, требующихся в различных случаях обработки металлов давлением, так KiiK все формы для определения усилий выводятся с использованием уравнения нластнчностп. Глава II. НАГРЕВ МЕТАЛЛА 1. Режим нагрева мета.пла 11ри горячей деформации пластические свойства металла выше, н сопротивление деформации ниже, чем при холодной деформации, поэтому горячая деформация сопровождается меньшими энерге-шческими затратами, чем холодная. Вследствие этого холодную деформацию применяют только в том случае, если горячая деформация неприменима. * Коэффициент Пуассона для всех известных материалов ц= (ЛЬ/Ь)/(Л///)^0,5, 422 I423
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 208 209 210 211 212 213 214... 398 399 400
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
