Технология металлов и материаловедение
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 205 206 207 208 209 210 211... 398 399 400
|
|
|
|
Отношение этой величины к первоначальной высоте сечения прокатываемой заготовки называется относительным обжатием: Разность ширин сечений прокатываемого шгалла после прокатки и до прокатки называется уширением: АЬ — Ь(,. Как видно из рис. 244, металл при прокатке подвергается деформации на некотором участке, который по мере вращения валков перемещается по прокатываемому металлу. Этот участок 1^называется поясом деформации 'и определяется дугой АВ, по которой валок соприкасается G прокатываемым металлом. . Рио. 244. Очаг деформации при прокатке Рис. 245. Силы, действующие аа металл при захвате его валками АВ называется дугой захвата, а угол а, образованный двумя радиусами, проведенными из центра вялка в точки Aw В, — углом! захвата, который при данном линейном обжатии можно определить из уравнения {ho — h^l2 ^ R — R cosa; cosa = 1 — Длина дуги захвата /д = nRu,°/l80°. При малых углах захвата ( 20°) дуга захвата может бы приравнена хорде, и тогда уравнение примет вид, более удобш для практического пользования. Как видно из рис. 244 Д ABC о со Л ABE, следовательно, АВ/ВС = ВЕІАВ, тогда (ABf = = BE X ВС, т. е. {ABf = 2R (Ло /2i)/2 и ЛВ = V R (h, h^), а так как ho — fti = Aft, то АВ = = 1^RAh. Процесс прокатки обеспечивается трением между металлом и валками. В момент захвата металла со стороны каждого валкя будут действовать на металл две силы (без учета инерционных сил) нормальная сила N и касательная сила трения Т (см. рис. 245) Для того чтобы произошло втягивание металла в зев валков, необходимо соблюдение условия 2Т^ 2N^ или Т cos а Л' sin а. При этом условии результирующая сила Р будет направлена в сторону движения металла. Сила трения Т равна нормальной силе N, умноженной на коэффициент трения р. , причем отношение силы трения к нормальной силе равно тангенсу угла трения р, т. е. Т = [xN, TIN = tg р = p. Следовательно, условие захвата можно переписать в виде 2рЛ'^ cos а 2N sin а или р ^ tga, т. е. tg р tga и окончательно р а. За счет обжатия валками длина прокатываемого металла ввиду постоянства его объема будет увеличиваться. Отношение длины (/i) металла после выхода из валков к первоначальной длине {1^ называется вытяжкой: X = УЦ. Практически за один проход 1,1 — 1,6, но в некоторых случаях X, : 3. По высоте полоса также изменяет свои размеры; обозначим коэффициент деформации по высоте или коэффициент уменьшения высоты 7 = fti/ftfl, коэффициент деформации по ширине или коэффициент уширения р = bjbo Определим взаимосвязь рассмотренных коэффициентов деформации. Из іусловия постоянства объема можно записать Vo= Vx= Wo = const. Обозначим площади поперечного сечения полосы до и после прокатки соответственно /'о == ЛйЬо и fi = hibi, тогда Fok = fi'l или f„/f 1 = lilU = "к. Следовательно, отношение площадей поперечного сечения полосы обратно пропорционально длинам. Из уравненпя Лйбо'о = ftibi'i можно записать fti/Ло = бо'о/^і'і = Y " ^і/^о = = Kklhih = p. И, наконец, hibili/hdbffl,, = 1 или ~ \ , т. е. произведение коэффициентов деформации по высоте, ширине и длине равно единице. Из последнего уравнения можно записать К = 1/уР. При прокатке в некоторых случаях можно пренебречь явленпем уширения, т. е. считать 6о = и Р = 6i/fco = 1, тогда к — \/у или к = Ло/Лі. Вытяжка в этом случае равна обратной величине коэффициента уменьшения высоты и будет выражаться отношением площадей или отношением соответствующих высот. Рассмотрим понятие о смещенном объеме и скорости деформацни. Для этого используем основное уравнение закона постоянства объема урк = 1. Логарифмируя последнее уравнение, получим In у -jIn Р + In = О, т. е. сумма натуральных логарифмов коэффициентов деформации по всем трем направлениям равна нулю. Геометрический смысл последнего уравнения заключается в том, что уменьшение высоты вызовет увеличение длины и ширины. Если смешение по высоте обозначить отрицательным знаком (высота уменьшается), а по длине п ширине положительным (и та, и другая увеличиваются), то алгебраическая сумма смещении, взятых по всем направлениям, будет равна нулю. Сопоставляя эти рассуждения с нашим уравнением, можно заключить, что натуральный логарифм коэффициента деформации в каком-либо направлении представляет собой удельный смещенный объем в том же направлении, а сумма тлких удельных объемов, взятых по всем направлениям, равна нулю. Для подтверждения рассмотрим случай сх^атия цилиндра под молотом или прессом (рис. 246). ^ 14 Киорозов в. в. и др.417 416
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 205 206 207 208 209 210 211... 398 399 400
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
