ячейки не меняется. Процесс, таким образом, останавливается на короткое время, в течение которого до очередного шага могут вноситься уточнения в значения тепло-физических величин и плотности тока в соответствии с фактической температурой металла.

Повышение температуры ДГ в данной ячейке (например, № 16) в следующий момент времени t + At определяется через температуры этой и соседних ячеек в предыдущий момент времени (рис. 2.22, б). Например, для ячейки № 16

АГ =* + Г15,1 + Т26, , + Т„. , — 4Г1в,, +

+

0.24/16. «Ри. №

Член А в уравнении выражает изменение температуры за счет теплообмена с соседними участками металла. - Член В определяет рост температуры при нагреве металла током плотностью ¡1, которую рассчитывают при условиях, характерных для времени Теплообмен между электродами и деталями может быть задан в граничных условиях 1 рода, т. е. предполагается известным закон изменения температуры рабочей поверхности электрода.

В частности, можно принять, что Т1 = т|) (Тг), Т'ъ =*= = Ф (^"а) и т- Д- Свободные поверхности деталей рассматривают как адиабатические границы: Т1 = Т'т, Т8 = = Те. . .; Т30 = 7"зо; Т50 = Т'5о = Тво и т. д.

Условия симметрии поля относительно оси г при сварке деталей равных толщин описываются равенствами: ТЛ1 = ~ Т'п\ Г42 = Г42; Т№ = Г45; Ты = Т46 и относительно оси г: Тг = Т{; Тг1 = Гц. . . ; Т31 = 7м; Г41 = Г«.

Для построения температурного поля последовательно решают ряд алгебраических уравнений в соответствии с числом ячеек и интервалов времени. В самом начале расчета (первый шаг по времени) температура ячеек определяется лишь тепловыделением. При последующих шагах уже сказываются процессы теплообмена между соседними ячейками.