тока ty и свободного тока íc, меняющегося по экспоненте т. е.

I = i, + íc = Im sin И + а—Ф) -4- Ле~'/\ (9. | )

где А — значение свободного тока в момент включения; т = LIR — постоянная времени; L и R — индуктивность и активное сопротивление нагрузки.

Рис. 9.6. Диаграммы токов и напряжении при работе вентильного контактора с активно-индуктивной нагрузкой в случае регулирования угла а:

а) а ф; б) а р

Из начальных граничных условий определяют значение величины А. В момент включения ток в цепи должен быть равен нулю, т. е. / = О, I = 0 и

/т51п(а—ф)-|-Л=0 или А = — /т8Ш(а — ф), (9.2)

Если установить а • ф (рис. 9.6, а), то ток в каждом полупериоде будет равен разности между установившимся £у и свободным {'0 током, существующими во время открытия вентиля. Амплитуда пропускаемого тока снижается и появляются разрывы между полуволнами. Действуюшее значение тока за период будет меньше, чем у установившегося синусоидального тока. Если еще больше увеличить угол а, можно значительно уменьшить действуюшее значение тока и заметно сократить длительность сваро4" ного импульса за полупериод 6.

На рис. 9.7 приведены экспериментальные кривые зависимости действующего значения тока для схемы ветре4' но-параллельного включения вентилей при разных Уг"