жающими внутренность прямоугольника в области у ,0иг , на верхнюю полуплоскость в области * ^Т+н \?ис г" и затем на внутренность прямоугольника в области Г=а\' Ц

г—?=я—Я—„—0—°-»- о--Ц».

'Й5Лв^Й^~ функция> ы -с™

иитенВДал, а о — функция магнитного потока: Т = 1п й)//С(й);

| и и

(■'¡.'-1

II П1.1|1.1жспиях (33)—(36) А, £10, £20, а — параметры, за-вжншие от геометрических соотношений исследуемой системы; / п /\ неполный и полный эллиптические интегралы первого ■■Дм, //, разность скалярных магнитных потенциалов на линией и ВгСг.

Дли отображения исследуемого поля зОны /// на внутренность ррнмоушльника ЛВР6#В/3Б (рис. 33, ж) используются функции (31) (36). Задача определения комплексной потенциальной мпмиш для зоны // (рис. 33, а) является частным случаем за-Дмчн для плоских кромок с острыми углами без магнитопровода, (циннии решена с помощью функции (27).

Ипюльзуя выражения (33)—(36), получаем распределение шпппоп п тока на поверхностях кромок:

пнугренней (зона /)

|*5| = |*я>1 X

Ы' \/~ауЩ~\ К атсп (~ — 1) 2яг^ }ГТ=аР 1|/~ ±=Д£ ; ^| К [У-~] Е (п)

и внешней (зона III)

|*5| = |^| X

(37)

X

Ьп П у&ш + 1 К (к'ш) агсг, (А _ 1)

(38)

//, п', /г/, к/ц, /г/, /г}//, а, (3— параметры, зависящие от /г, й,

/'у. г2, г3. _

Инрлметры п и п', связанные соотношением п' =1/1 —п2, ниргделяют по формуле

Н_ _ Е(п) й ~ К(п')~Е{п') '

(39)

Модули /г/, кш, = У\ — Щ, к'ш = ]А — Щц для формул (.47) н (38) находят из выражений:

дли зоны /

1п

1

1 - Ьг/гя

= я

дли зоны III

1

(40)