на верхнюю полуплоскость в области * (шс 41 /л а полосу шириной п в области т
(гтс ч\ л ' )г ЗЗТ0м "" ииласти т (рис. 31, е) с помощью функции-
Ldt;
<--(VVn) sin jw^~ (j/Vn)shw,
ГДЄпДп1И B ~~ ПаРаметРы, зависящие от h dub frmr 41 \ Поверхностная плотность
тп™ «а „„„ (рис- dl> "
выражения -"юность тока на кромках определяется им
16
'SO
іі/ЕЗНЕ
X
X
1 — «¿2
(I — t*)(l—k4z)
где
о;
4
|°sol— модуль поверхностной плотности тока, взятый дли
точки т (для этой точки t = t„) Рассчитанные по формулам (31) и (32) графики
распределения поверхностной плотин сти тока на кромках для hid = 1,0 и различных
bid приведены на рис. 32.
При сварке толстостенных труб (Dl(2d) < 30) кривизна
6) ,
В"
*?"............л-
Рис. 31. Конформное отображение плоской системы, показанной на рис. 26, в, в
областях г, ^ и ш
трубной заготовки оказывает существенное влияние на распреде ление
поверхностной плотности тока на кромках и их электри ческие параметры.
Кромки трубной заготовки реальной кривизны с острыми углами. При
высокочастотной сварке толстостенных труг> (0/(2сі) < 30) за счет эффекта
близости плотность тока, идущего 52
Вин н, смариваемых кромок по внутренней поверхности заготовки, ни iiujiiiuo
выше, чем на наружной. При этом пятое допущение Н fiti ьмм малой кривизне
трубной заготовки не может быть приищи Иод-ому был выполнен расчет поверхностной
плотности (ним ни спариваемых кромках с учетом кривизны трубной заго-iniihii для
случаев, когда используются один или два магнито-|||ЮШ1Дн 1. При расчете систем
с двумя магнитопроводами все вг1||\пн'||пя, принятые ранее для расчета
параметров кромок, ►римг пятого, сохраняются. Дополнительно принимаем, что на
мнппнх 1\Сг и MxF-x (рис. 33, а) скалярный магнитный потенциал постоянен.
Решение проведено методом конформных отобра-я*г1111ft для зон /, // и /// (рис.
33) отдельно.
І'Ім', 32. Распределение поверхностной плотности тока | 651/| 650 I на
кромках с ЦД1ІІІМ магнитопроводом при различных значениях Ый и Ь.1& = 1,0
для поверхностей: а — свариваемых; б — боковых
І Ісследуемое поле для зоны / в области г (рис. 33, б) отобра-тт-ц'н на
пространство между двумя концентрическими окружит шми в области со (рис. 33, в),
затем на внутренность прямо-уіочі.пика в области у (рис. 33, г) с помощью
функций:
со = % + /со2 = ре'е = £±1; (33)
У = Уі + Іу2 = 1п со = Іп р + /Є. (34)
Внутри прямоугольника АвЕ303В3 (рис. 33, г) поле неравномерно (скалярный
магнитный потенциал постоянен на линиях £3С3 и їці'н). поэтому воспользуемся еще
двумя функциями, отобра-*
Им.: Чсршшскни В. И. Расчет активного сопротивления кромок труб-ниП плотики
при высокочастотной сварке с учетом кривизны труб. — «Изв. ИIII», 1970, № 203,
с. 48—53.
Карта
|
