т. е. существует только «внешняя» задача. Таким образом, задачі
электродинамики сведена к краевой задаче.
Численный метод расчета распределения тока для плоских кромок Ш/(2й) > 30]
без магнитопроводов с учетом реальном глубины проникновения тока в материал
кромок рассмотрен в п. 7. При этом реальные кромки заменены системой изолирован
ных элетрически и связанных магнитным полем контуром
6. Расчет распределения поверхностной
плотности тока
на свариваемых кромках
при ярко выраженном поверхностном
эффекте
Расчет проводился для реального случая, когда кромки имеют скруглення, и для
идеализированного случая при дону
щении, что радиус скругле ния равен нулю. Ради у і скруглення кромок опреде
ляется толщиной свариваемых кромок, механическими свои ствами материала, а также
конструкцией механизмов ста на и лежит, как показываю г измерения [16], в
пределах 0,05—2,5 мм.
Произведем расчет для трех вариантов сварки (рис. 20): без магнитопроводов, с
двумя магнитопроводами и одним маг нитопроводом. Для реальных кромок, имеющих
конечный радиус скруглення углов, раї смотрен только вариант сварки без
использования магнитопро водов.
Кромки с острыми углами без магнитопроводов. Иссле дуемое внешнее злектромаї
нитное поле в области г (за штрихованная часть рис. 27, и) отображается на
полосу шп риной я в области ха (рис. 27, б) и на верхнюю полуплоскость і (рис.
27, е) с помощью функций [1, 10]:
в)
jt.
Рис. 27. Конформное отображение плоской системы, показанной на рис. 26, а, в
областях г, щ ъ г
2jA
і
у VW
V0 -f2) (l-fe2¿2)
í2
dt;
Ш It и Л — параметры, зависящие от толщины кромок 2d и за-■мрн между ними
2/1, т. е. от hid; t - параметр, зависящий от ,,.,'южения исследуемой точки на
поверхности кромок.
Мри этом преобразовании точки А, ВС, U, Лг, ult сх, ил и ш ц области г
отображаются точками Л , В , С , и , ль r»i,
а) iß,
И 1 un
Ир
IJ и L.
6)
<8
hld-10 2,5 1,0 0,5
\ll05 02 0fi0ß0ßi,0 Iß 2,0 3,0 %0 5,0 6,0 7,0 8,0(y-h)/d lljlls 0,1
і..... <>ц Распределение поверхностной плотности тока | ós|/| 6So | на
кромках без
L „нто.ровода при различных hid: с - на боковых поверхностях кромок AB, DC и
Афг, CiDií б —на свариваемых поверхностях ВС и ВхСг
Г\, 1)\ и m' в области w и Л", В", С", D", А\, В[, Ci, D'í и m"
Ii области t. , » , й„___
Тогда поверхностная плотность тока на кромках los] оудет
(1 — k)t
|6S| = |6S0|
(28)
• ft I иле I — модуль поверхностной плотности тока в точке m (рис. 27, а).
Ввиду того, что интеграл (27) не может быть выражен ипллнтпческими функциями,
зависимость |0£|=/(;г) получена
и пепином виде.
I la рис. 28 приведены распределения поверхностной плотности тки па кромках
для различных hid, рассчитанные по формуем (27) и (28).
Кромки с острыми углами и двумя магнитопроводами. Иссле-дугмая область
внешнего поля (заштрихованная часть области z
Карта
|
|
