тверждают это [112, 113]. Для никеля (у = 150 эрг/см2; dlb = = 4) при Т = 800° С (G = 4,95-105 кгс'см2) оценки дают значение Е0 = 35 ккал/моль. При росте приложенного в плоскости поперечного скольжения напряжения кажущаяся энергия активации поперечного скольжения линейно уменьшается по закону [76, 771:

£к = £„ _ VAP,(133)

где V — активационный объем;

АЯ — разность между приложенным напряжением и встречным внутренним напряжением. С учетом возможного уменьшения Е0 можно предположить, что представления Д. Дорна и Д. Моута [87 ] о быстром протекании поперечного скольжения на этапе первоначального деформирования никеля при высоких температурах являются правдоподобными.

Однако В. И. Шалаев с сотрудниками [114], исследуя влияние энергии дефектов упаковки на ползучесть металлов с г. ц. к. решеткой, нашли, что никель при ползучести ведет себя так, как металлы с низкой энергией дефектов упаковки. В частности, показано, что при Т 360' С для никеля у = 40 эрг/см2. Это подтверждают выводы работ, в которых теоретически [115] и экспериментально [115, 116] показано, что при переходе через точку Кюри (выше 360° С) никель должен иметь низкую энергию дефектов упаковки. Кроме того, в никеле (как и в меди) при отжиге выше 500° С наблюдается много двойников отжига [117, 118]. Поскольку энергия дефектов упаковки пропорциональна удвоенной энергии границы двойника, то для никеля при высоких температурах она должна быть ниже, чем обычно измеряемая при комнатной температуре, и близка к величине энергии дефектов упаковки меди. С учетом этого (у = 40 эрг/см2, dib = 10) при Т = = 800° С (G = 4,95 • 105 кгс/см2) расчет по уравнению (70) дает значение Е0 = 73,7 ккал/моль. Заметим, что величина Е0 близка к энергии активации самодиффузии никеля Ес, которая различными исследователями [119, 120] оценивается в пределах 63— 70 ккал/моль. Г. Шоск [121 ], анализируя многочисленные данные по ползучести г. ц. к. металлов при высоких температурах ^О.бГпл), приходит к выводу о том, что образование полигональной структуры в металлах при Т 0,5ТПЛ происходит в результате переползания дислокаций из их плоскостей скольжения так, что происходит образование границ с малыми углами. Таким образом, доказывается, что возврат при Т 0,5ТПЛ осуществляется диффузионным путем. По-видимому, для металлов с высокой энергией дефектов упаковки, когда Е0 £ £с, предположение о том, что основным механизмом возврата является переползание, вполне приемлемо. Однако у меди вследствие большой ширины дефектов упаковки энергия активации поперечного скольжения существенно выше энергии активации самодиффузии. Поэтому процесс