Рассмотрим теперь отношение ^. Оно пропорционально произведению /Сф, где а — скорость роста относительной прочности соединения (схватывания) в предположении, что физический контакт уже имеется. Ранее было получено соотношение at = Sks,(120) где S — площадь активного центра; Хь — частота появления активных центров. Предположим, что скорость уменьшения площади S активного центра пропорциональна текущему значению его площади, т. е. — — т$ т — const 0, причем такой закон изменения площади S справедлив для / 5» t0, где t0 — время начала уменьшения площади активного центра, которое определяется тем, что плотность дислокаций у поверхности становится столь большой, что происходит обрезание полей упругих искажений вокруг дислокации при выходе каждой свежей дислокации. Решение указанного дифференциального уравнения при начальном условии 5|=/0 = р\ exp (EJRT), где р", — коэффициент пропорциональности, г Es — энергия активации процесса, контролирующего уменьшение площади активного центра, дает: S = р\ exp [— т (t —10)] exp (EJRT)(121) при t s» t(). При взаимодействии разнородных материалов все параметры в уравнении (121) следует брать для более твердого материала. Плотность р подвижных дислокаций, основываясь на уравнениях (40) и (41), можно представить в виде Р = Р,Г"',(122) где р\2 и я, — постоянные. Частоту выхода дислокаций в зону соединения ранее было предложено рассматривать как изменение плотности дислокации в единицу времени, т. е. dp (123) Заметим, что частота выхода дислокаций к на поверхность определяется равенством (123) без учета неравномерности деформации вблизи поверхности. Для такого учета следовало бы рассматривать барьерный слой у поверхности и его пропускную способность. При этом частота X уменьшилась бы. Однако в гл. III будет показано, что при некоторых условиях эксперимента влиянием барьерного слоя у поверхности можно пренебречь. Поэтому будем далее считать, что Я. = Я,5.
Карта
|
