интенсивностью пластической деформации соединяемых металлов, а следовательно, ее энергетическими параметрами.

Расчеты, основанные на данных экспериментальных наблюдений, показывают, что основной вклад при оценке Ст1п и Стах дает

член Ыс. Кроме того, было принято, что С = """ тах ■ В силу этого с достаточной точностью можно считать, что

С - Ып.(98)

Приравнивая правые части уравнений (98) и (90), получаем, что

Мс = 4 #0Дстф(1 -ц)2 С^^Р-,

где Дстф = а2 — стх.

Ввиду того_что 1С — время роста относительной прочности стф на величину Астф, то, поделив обе части предыдущего уравнения на Ьс и устремив 1С к нулю, получим

Ь = 4г^^(1-**№^-(99)

Отсюда легко найти Я (II), рассматривая арифметический корень для котангенса. А именно:

*(Ц = £««*.ООО,

/о^(1

Зная Р (£/), можно далее с помощью формулы (86) получить формулу для f/:

U=Q--gfo (!-„)» t

^ло 4Л/0сГф (I — М)2 г л*

где Стф — скорость роста прочности при схватывании.

Из полученной формулы следует, что если лк пренебрежимо

мало по сравнению с 4/У0стф (1 — р)2, то членом пК можно пренебречь и формулу (101) заменить приближенной формулой

Итак, полученная формула показывает, что когда частота выхода дислокации К пренебрежимо мала по сравнению с Л^СТф, то в оценке (91) U достигает своей верхней границы и лишь когда

Я. сравнима с Л^0стф или когда стф мала, для подсчета энергетического барьера U следует пользоваться формулой (102).