В тех случаях, когда интенсивность пластической деформации велика и скорость движения дислокаций V ^ с/10 (сварка взрывом, магнитно-импульсная сварка), при энергетических оценках процесса необходимо использовать величину энергии движущейся дислокации, определить которую необходимо по уравнению (92).

Сделаем далее оценку величины К, входящей в неравенство (80) и определяемой как частота выхода дислокаций в зоне физического контакта. Для этого вновь воспользуемся основными положениями кинетической теории дислокаций.

При этом будем предполагать, что для малых скоростей деформирования, отличающих процесс ползучести, справедлива модель с фиксированными барьерами, которые ограничивают расширение дислокационных петель в кристалле определенным расстоянием Ь0. Ж. Фридель [99] для такой модели показал линейную зависимость плотности дислокации от величины деформации е, т. е.

Р = -^-е.(93)

Для двух фиксированных значений в0 и гх (ех = е0 -{- Де на кривой ползучести) и соответствующих им Ро и р,, предполагая, что изменение структуры металла в результате деформации на величину Де не настолько значительно, чтобы существенно изменить 10, можно записать:

|^-Ро^Щ^1-(94)

Изменение плотности дислокаций Др = рг — р0 в единицу времени можно рассматривать в качестве среднего значения частоты выхода дислокаций X в зону соединения, т. е.

1 _ ДР _ 2(Е1 — вр),0гч

Лср — ~кг-~ ОьКГ ■^

Если в уравнении (95) величину Де = ех — е0 выбирать разумно малой, то значение Де/Д/ будет выражать среднюю скорость ползучести для выбранного (тоже малого) интервала времени Дг. Из уравнения (95), переходя к пределу при Дг—»0, получим

С учетом уравнения (41) можно записать

*-3--«ч(-%Р).(97)

где Я равно Я„ или близко к нему; т) = const [см. уравнение (40)].

Анализ этого уравнения приводит к естественному выводу о том, что частота выхода дислокаций в зону соединения определяется