Сложность разработки теории неустановившейся ползучести обусловлена тем, что трудно выявить наиболее существенные элементы структуры и их характеристики и в особенности элементы реальной физической структуры материалов. Вероятно, первый шаг в познании этой стадии ползучести сделал Н. Ф. Мотт [74], разработав теорию, в основу которой положены статистические понятия. Однако ввиду того, что исходные допущения при таком подходе могут быть различными, конечные результаты могут существенно отличаться.

При использовании уравнения (39) основной задачей является выбор временной функции.

Основываясь на кинетической теории дислокаций и предполагая, что термические активации описываются обычной теорией реакций, скорость деформации можно записать в виде [90]:

¿=vLl¡Ьpexp[--ЦP-].(40)

где V — частота атомных колебаний;

/.„— путь движения дислокации до препятствия; Ь — модуль вектора Бюргерса; р — плотность подвижных дислокаций; Ек — энергия активации пластической деформации при заданном напряжении; /? — универсальная газовая постоянная; 7" — температура. Чтобы использовать уравнение (40) для описания скорости пластической деформации на стадии неустановившейся ползучести, примем следующее допущение. Будем считать, что изменение скорости неустановившейся ползучести в зависимости от времени в соответствии с уравнением (39) обусловлено уменьшением плотности подвижных дислокаций, т. е. р = рЧ ", где Р — постоянный коэффициент.

Тогда уравнение (40) можно переписать в виде

¿^rit-"exp[—^-],(41)

ГДе 1] = у/.0сф.

В уравнении (41) вид зависимости е (/) такой же, как и в уравнении (39). Тем самым принятое допущение позволяет предположить вид зависимости А (Т, Р).

Кроме того, при использовании уравнения (41) в расчетных моделях образования физического контакта следует иметь в виду, что напряжения в зоне контакта Р = Р (/), причем Рр ^ Р С оо, когда 0 / оо, т. е. Ек = Ек [Р (/) ], а вид зависимости Ек (Р) не задан.

При построении моделей образования физического контакта [91 ] будем рассматривать плоскую модель (А) и объем-