сличай, когда F = т. Это означает, что в состояние физического контакта вступают атомы, энергетически подготовленные к образованию химических связей.

Сделаем оценки значений 5, которые должны быть для того,

чтобы выполнялось равенство FK = т. Для этого приравняем правые части уравнений (165) и (166) и учтем выражение (96) для X. При этом получим:

5 = L0b,(167)

где L0 = р причем | для значительных деформаций найдем, основываясь на «модели с переменным числом барьеров» А. Зегера, по уравнению [77]:

"='-^Г + ^-168

где е* составляет несколько процентов; X = 3 • ИГ* см.

Оценки по уравнению (168) показывают: при б =• 30%, величина р = 1010 см"2, а следовательно, L = Ю-5 см.

Принимая Ь = 3-10~8 см, а L„ =-■ 10_s см, из уравнения (167) получим S = 3 -10~13 см2.

Максимальная площадь активного центра (т. е. когда U очень мал) определяется обрезанием полей упругих искажений соседних дислокаций. Поэтому максимальный радиус активного центра г = 0,5L0.

Поскольку поле упругих искажений вокруг дислокаций имеет круговую симметрию, постольку можно считать, что S = Л/"2. Тогда, как и ранее, принимая L0 = 10_s см, получим г = 5-10~6 см У S = 8-Ю-11 см2.

Такие значения 5 справедливы, по-видимому, для случая, когда сварка в твердой фазе осуществляется в условиях вакуума (см. табл. 15—17). Если соединение осуществляется на воздухе, то активный центр ограничен областью вокруг ядра дислокации ввиду того, что потенциальный энергетический барьер U очень большой (поверхность покрыта слоем окисла). По данным работы [35], такой очаг взаимодействия составляет порядка 156 (здесь b—модуль вектора Бюргерса). Принимая, как и ранее, Ь = ' 3-Ю-8 см, получим г = 4,5-10-' см и S = 1,5-ИГ" см2.

Поскольку это значение близко к значению 5, найденному из

Условия FK = т, постольку можно (помня, что е = FK)записать

6 = Fk^t,(169)

а следовательно:

e = F^r.(170)

Равенство (170) справедливо в предположении, что релакса-Чия напряжения в очаге деформации успевает произойти за дли-