доходит до поверхности. Естественно, что существование повышенной плотности дислокаций у поверхности (т. е. существование повышенной плотности барьеров) должно разрежать поток движущихся дислокаций так, что не все дислокации будут доходить до поверхности соединения ввиду их задержки у барьеров. Поэтому при оценках 5 следовало бы пользоваться значениями

X — Х^ов, которые меньше, чем "к для объема. При этом полученные значения 5 (с помощью Апов) были бы завышены так, что действительные значения 2г 2г.

С другой стороны, высокая плотность дислокаций в барьерном слое у поверхности будет в большей степени ограничивать 5

и, таким образом, действительные значения 2г должны быть СХй- Если предположить, что указанные явления действуют одновременно, то можно записать:

Поскольку 2г (/) и Ь0 известны, то можно определить зоны,

в которых находятся действительные значения 2г. Такие зоны показаны на рис. 57.

Для плотностей дислокаций р = 1/4г2, р = 1,4г2 и р^ = 1/£о неравенства (149) примут вид

Так как р (/) и роб известны, то можно определить также зоны, в которых находятся действительные значения плотностей дислокаций р (*) у поверхности. Оценки показывают, что при любых значениях 7* и Р плотность дислокаций поверхностного слоя

находится в пределах 108 р 1010 см~2.

Отметим тот факт, что для всех значений Т и Р при I 15 мин значения 2г достигают предела и в дальнейшем практически не изменяются, оставаясь при этом много больше 15£ при любых I (см. допущение Ф5 при построении модели активации контактных поверхностей).

Процесс изменения площади 5 активного центра можно прея-ставить как функцию двух переменных: Г и /, т. е.

Предполагая, что основу механизма изменения 5 составляет термическая активация, а также основываясь на функциях г (t) при Т const и г (Т) при / = const, задаемся следующим видом зависимости S (Т, t):

(149)

(150)

S = 5 (Т, /).