Оценки ЕА по уравнению (147) справедливы, когда физический контакт полностью образовался ранее, т. е. когда Р в уравнении (144) постоянно и равно давлению сварки.

Кроме того, такому фиксированному давлению сварки Р можно сопоставить равное ему давление Рр при смятии двух микровыступов в некотором процессе образования физического контакта. Для такого процесса

lim £к[Р(01 = £,(-°р).(148)

где Р (t) — переменное давление в контакте, причем Р (I) -PV, убывая.

Следовательно, ЕА, равное £к (Р) из уравнения (144), совпадает с Ек (Рр) из уравнения (148), если Р = Рр. Тем самым ЕА при различных Р можно оценивать с помощью Ек \Р (/)], определенных ранее (см. рис. 18), пользуясь равенством (148), если имеется набор значений Рр, соответствующих данным (фиксированным) давления сварки Р.

Заметим попутно, что множество значений ЕА совпадает по крайней мере с частью множества значений Ек [Р (/)], определенных ранее.

Значения ЕА, определенные с помощью равенства (147), не могут достаточно хорошо совпадать со значениями £А, найденными с помощью равенства (148), так как и в одном и в другом случае ошибка в определении ЕА велика в силу того, например, что функции А (t) и Ек (Р) были найдены приближенно.

Найденное методом линий уровня значение ЕА по кривым А (t) при Р = 0,5 кгс/мм2 составляет величину (при л = 0,2) порядка 21 ккал,моль, тогда как соответствующее значение ЕА при том же давлении, но найденное с помощью Hm £к (Р), составляет величину порядка 45 ккал/моль. Столь большое расхождение в значениях ЕА можно отнести за счет того, что значения функции А (t) были найдены приближенно и осреднялись для промежутков времени, тогда как значения £к находили непосредственно с помощью экспериментальных кривых и, следовательно, ошибка здесь была меньше. Поэтому для значений ЕА кажется вполне разумным брать предельные значения £к (Р), как более близкие к истинным. Такие значения можно получить, исходя из верхней