«котельных ионов, необходимая для компенсации объемного заряда электронов, 1^ — часть электронов, образовавших от-фицательные ионы, 1 — / — оставшаяся часть плотности электронного тока. Тогда

р = /.+ \Гм^Ли М У~м^ + (1 - Л УШ

Для частного случая компенсации отрицательного объемного заряда ионами калия после подстановки численных значений получим

6= 1/1 +42.8]/лГЗ(2-26)

Подставив значения /, можно пронаблюдать характер изменения для данного сорта отрицательных ионов (см. рис. 92).

Для коэффициента К, показывающего, во сколько раз нужно увеличить плотность тока положительных ионов калия чю сравнению с начальной величиной для устранения декомпенсации отрицательного объемного заряда, вызванной появлением ионов фтора, из выражения (2.26) после подстановки Мр— и с учетом того, что Л с/ ~ 1п В, получаем В = Я71 + 1,86 • 10*/ = 1;

К = 1 + 1,86 • 10*,.(2.27)

т. е. уже при плотности тока ионов фтора, в 100 раз меньшей плотности электронного тока, необходимо увеличить количество положительных ионов калия в 2,86 раза, чтобы вернуться к прежнему режиму компенсации, существовавшему в отсутствие отрицательных ионов (рис. 93). Аналогично можно найти значения К для других элементов и соединений.

Если вблизи имеется объемный отрицательный заряд, то характер изменения плотности тока, проходящего через межэлектродный промежуток в преддуговой период времени, определяется «законом трех вторых», согласно которому (97)

/р = Аи"'*1Р,(2.28)

где А — коэффициент пропорциональности; и — напряжение межэлектродного промежутка, й — его протяженность. Для мощности, вводимой преддуговым током в единичный объем межэлектрод-

103Юг ]1-/]е,отн.ед.

Рис. 93. Зависимость коэффициента К от отношения плотности тока отрицательных ионов фтора к плотности тока электронов в приэлект-родной области.

ного пространства, в таком случае можно записать

0.' = /'£ = Аи*'г/(Р.(2.29)

При наличии у поверхности катода отрицательного заряда значение \г, определяемое выражением (2.28), будет меньше плотности тока \е, определяемого эмиссионной способностью катода.

Величина С}' в уравнении (2.29) представляет собой мощность, вводимую в объем межэлектродного пространства в режиме ограничения тока эмиссии объемным зарядом. При отсутствии ограничения, обусловленного объемным отрицательным зарядом, мощность, вводимая в единичный объем межэлектродного пространства, определяется выражением

0" = \juid.(2.30)

Повторное зажигание дуги происходит при достижении напряжением значения II а.

Для соответствующих этим моментам времени значений С1' и 0" можно записать

% = А {113)йЧсР = 1Ри'3/с1; (2.31)

0_'3 = \Jifjd.(2.32)

Для полупериода каждой полярности при данном составе электродного покры-