ках масса отрывающихся частиц тп достаточно велика и соизмерима с массой капли на торце электрода тк. При увеличении тока величина ти резко уменьшается. Размеры отрывающихся частиц значительно меньше длины дугового промежутка, и при нормальных плотностях тока перенос металла, как правило, не сопровождается короткими замыканиями. Под действием электромагнитных сил капля вытягивается по направлению сварочной ванны. Величину тк можно приближенно подсчитать по эмпирической формуле

(4.1)

По данным опытов, коэффициент k для электродов с основным покрытием при сварке на обратной полярности k = = 0,6. 1,1, для электродов с рутиловым покрытием k = 0,4.0,5.

Мгновенная скорость плавления. Опыты проводились в широком диапазоне режимов сварки. Типичные зависимости изменения массы капли на торце электрода во времени приведены на рис. 155, а кинетика движения границы плавления — на рис. 157 и 158. Зависимость мгновенной скорости плавления стержня от тока на определенном участке электрода, как и при сварке голой проволокой, сохраняется линейной. Скорость плавления стержня для данного покрытия практически не зависит от напряжения дуги при постоянном токе (рис. 159). Напря-

Рис. 156. Конструкция электрода, применявшегося для исследования плавления и переноса электродного металла.

жение дуги в данной серии опытов регулировалось изменением длины дуги.

При установившемся процессе сварки с мелкокапельным переносом металла (£ = 0,1 и менее) условия передачи тепла дуги стержню практически неизменны и скорость плавления стержня при задан-

1,6 t,c

Рис. 157. Кинетика движения границы плавления электродов УОНИ-13/45, Лъ = 8 мм (прямая полярность):

/ _ /св = 280 А: ип = 31 В: 2 — /св = 410 А, £/д = 35 В; 3 - 1СВ = 290 А. С/д = 28 В [1481.

Рис. 158. Кинетика движения границы плавления электродов АНО-4 диаметром 8 мм (прямая полярность):

, _ ;св = з05 д, и - 37.5 В; 2 - /св = 450 А, II = 36 В; Л — /св = 540 А, С/д = 37 В.11481