ковке атомов. Это объясняется
тем, что самой высокой подвижностью обладают дислокации с малым вектором
Бюргерса, лежащие в атомных плоскостях, расстояние между которыми
наибольшее, а также тем, что для плотно-упакованных плоскостей величина т
минимальна. Эти плоскости являются плоскостями легкого скольжения. Металлы с ГЦК решеткой,
имеющей четыре плоскости {111} и три направления (110) в каждой плоскости,
обладают двенадцатью системами скольжения. У ОЦК решетки восемь
направлений (111), вокруг каждого из которых расположено по шесть
плоскостей, входящих в семейства {123}, {110} и ¡112). Таким образом,
металлы с ОЦК решеткой имеют 48 систем скольжения.
После развития деформации в
системе легкого скольжения генерирование и движение дислокаций
начинаются в других, менее благоприятно ориентированных системах
скольжения. Активность плоскостей скольжения изменяется с температурой
(табл. 2.1).
При перемещении одной дислокации
с вектором Бюргерса b через весь кристалл длиной
L деформация е определяется из выражения
(2.П)При движении множества дислокаций п
e = nb/L. (2.12)
Если не все дислокации пересекают
кристалл, то следует учитывать длину свободного пробега дислокации Lx.
Тогда
(2.13)Модели движения дисклинации
определяются видом дисклинации. Кристалл может деформироваться в
результате зарождения и движения дисклинации (рис. 2.8). При этом
происходит закономерно ориентированный пластический поворот отдельных
частей кристалла. Дис-клинационная петля кручения может перемещаться вдоль
оси поворота, при этом она будет частично переползать и переходить в
сосед-
