Смешанная дислокация может
совершать поперечное скольжение благодаря наличию винтовых компонент.
Например, при движении дислокации в плоскости (111) ГЦК решетки и встрече
ее с препятствием участок с винтовой_ ориентацией может соскользнуть на
пересекающую плоскость (111), которая является плос^стью поперечного
скольжения. Многократно изменяя плоскость скольжения, дислокация
осуществляет множественное поперечное скольжение. На рис. 2.6, б
показана схема двойного поперечного скольжения дислокационной
петли.
Краевая дислокация также может
переходить из одной плоскости скольжения в другую путем восхождения в
результате диффузионного взаимодействия с точечными дефектами (см. рис.
1.12). Восхождение или переползание дислокации не вызвано действием
сдвигающих напряжений и наиболее активно происходит при высокой
температуре.
Как было указано ранее, при
встрече и пересечении дислокаций на них возникают ступеньки (пороги). Если
порог на краевой дислокации имеет краевую ориентацию, он может
скользить вместе с ней. Образование порога с краевой ориентацией на
винтовой дислокации тормозит ее движение. В этом случае порог может
перемещаться с дислокацией только путем переползания. При быстром
скольжении дислокация тянет его за собой, оставляя на пути дорожку
вакансий или межузельных атомов, которые рассасываются в результате
колебаний. В случае торможения порога возможно его вытягивание с
образованием петли, состоящей из двух дислокаций разного знака,
находящихся в параллельных плоскостях.
В результате деформации
первоначально гладкая поверхность монокристалла становится
ступенчатой в тех местах, где дислокации выходят на поверхность кристалла.
Ступеньки очень малы, поэтому они имеют вид линий, которые называют линиями скольжения. У металлов с ГЦК решеткой линии
скольжения прямые. Для металлов с ОЦК решеткой характерно развитие
поперечного скольжения дислокаций, поэтому линии скольжения у них
волнистые. Совокупность линий скольжения образует полосу скольжения.
Условия движения дислокаций. Для
начала движения дислокации ей необходимо преодолеть потенциальный барьер
АЕ (энергия старта дислокации). Кроме того, касательное
сдвигающее напряжение ч должно достичь критической величины.
Это напряжение называют напряжением старта дислокации, или напряжением Пайерлса
— Набарро: ,
(2.9)где G — модуль сдвига;
Ад — ширина дислокации, равная aJil—р); ах
— расстояние между соседними плоскостями скольжения; а —
межатомное расстояние в направлении скольжения; р — коэффициент
Пуассона. Подвижность дислокации возрастает с увеличением ее ширины.
У краевой дислокации при прочих равных условиях она выше, чем у винтовой.
Если aja = 1, то для краевой дислокации т = 2,5 X X 10~4G, а для винтовой — т = 4 ■
10-3G.
Зависимость приведенного
касательного напряжения от внешнего нормального напряжения называют
законом Шмида — Боаса. На
