зугощаяся в кристалле граница
является клиновой дисклинацией с вектором поворота,
ориентированным вдоль оси г.
Дисклинация называется полной,
если вектор поворота соответствует повороту симметрии данного кристалла. В
этом случае со равен ±л/2 и -(-л/З. В зависимости от типа
симметрии, т. е. от значения со различают 60 (рис. 1.20, в) и
90-градусные (рис. 1.20, г) клиновые дисклина-ции. Линия
дисклинации проходит через точку А, совмещенную с осью поворота.
Центральный атом в точке А окружен меньшим количеством соседей, чем
остальные атомы. Решетка вблизи дисклинации искажена пол действием
сжимающих и растягивающих напряжений.
Если надрезать цилиндрический
кристалл и поворачивать кромки разреза на вектор поворота,
перпендикулярный к поверхности разреза, т. е. параллельный оси у,
то возникает дисклинация кручения (рис. 1.20, б). Схема
расположения атомов в районе дисклинации кручения показана на рис.
1.20, д.
Характеристиками дисклинации
служат пространственное расположение линии дисклинации /д
и вектор поворота (рис. 1.20, а, б). У клиновых дисклинации будет
разный знак в случае, когда векторы поворота равны по величине и
противоположны по направлению. Клиновая дисклинация имеет
положительный знак, если она образована извлечением клина из кристалла, и
отрицательный —при внедрении клина в кристалл.
Появление дисклинации повышает
внутреннюю энергию кристалла. Расчетами установлено, что дисклинация имеет
энергию, превышающую энергию дислокации почти на четыре порядка,
поэтому дисклинации образуются труднее, чем дислокации.
Дисклинации взаимодействуют друг
с другом. Две дисклинации одного знака, как и дислокации, отталкиваются,
разных знаков — притягиваются. Сила взаимодействия клановых дисклинации
примерно в четыре раза больше, чем дисклинации кручения.
Характер взаимодействия
дисклинации с дислокациями зависит от взаимной ориентации вектора поворота
и вектора Бюргерса и расположения дислокации. Если сила, действующая
на дислокацию со стороны дисклинации, перпендикулярна к направлению
краевой компоненты, то дислокация переползает с одной плоскости
скольжения на другую. Если сила направлена к краевой компоненте
вектора Бюргерса не под прямым углом, то дислокация может не только
переползать, но и перемещаться вдоль плоскости
скольжения.
При приближении дислокации к
дисклинации возможно вращение дислокации. Это приводит к сдвигу части
кристалла на угол % относительно первоначального положения.
Последующие сдвиги такого же характера вызывают поворот одной части
кристалла по отношению к другой.
Пересечение дисклинации
движущейся дислокацией приводит к образованию ступеньки на
дисклинации и к появлению нового отрезка дислокации, исходящего из этой
ступеньки и оканчивающегося на движущейся дислокации. Если дислокация
подходит близко к клиновой дисклинации, то возможно поглощение
дислокации дисклинацией, причем не по всей длине дислокации. Образуется
дисклинационно-дислокационный комплекс, в котором линия дисклинации
остается
