Рис. 1.12. Схема диффузионного
движения дислокации путем присоединения вакансии (а) и нового атома
(б)
присоединения краем
экстраплоскости дислокации вакансий и межузель-яых атомов они скапливаются
вблизи дислокации, внося дополнительные искажения в
решетку.
Винтовые дислокации могут
переходить из одной плоскости скольжения в другую без переноса массы
(в отличие от краевой дислокации), «ели на пути их движения встречается
какой-либо барьер. Этот процесс называют поперечны мскольжением. Многократное изменение
дислокацией плоскости скольжения называют множественным
поперечным скольжением.
При движении дислокаций в
кристалле происходит взаимодействие их друг с другом. Оно сложно и
многообразно. Наиболее простым является взаимодействие двух
дислокаций, расположенных в одной плоскости скольжения. Как уже
отмечалось, по обе стороны плоскости скольжения решетка около дислокации
искажена по-разному. Если дислокации имеют один знак, то при их сближении
будут взаимодействовать участки решетки с искажениями одного знака,
что должно привести к усилению нарушения строения решетки. В этом случае
■одноименные дислокации отталкиваются.
Когда дислокации имеют
противоположные знаки, то их сближение под действием напряжения т приводит
к уменьшению искажений решетки, так как сжатые и растянутые участки
совмещаются. Следовательно, обе дислокации притягиваются, что
приводит к их исчезновению. Винтовые дислокации, расположенные в
одной плоскости скольжения, взаимодействуют аналогично краевым
дислокациям.
Взаимодействие дислокаций,
расположенных в соседних параллельных плоскостях скольжения, более
сложно (рис. 1.13). Если краевые дислокации имеют разный знак, то при
встрече происходит их аннигиляция (взаимное уничтожение). Когда
дислокации обращены друг к другу растянутыми участками решетки, в месте их
слияния образуется ряд вакансий, расположенных вдоль линии дислокации
(рис. 1.13,
