Основы металлографии и пластической деформации стали

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Основы металлографии и пластической деформации стали

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 19 20 21 22 23 24 25... 237 238 239

	 ницу длины дислокации) упругая энергия искажений кристаллической решетки, связанных с дислокацией ^упр, пропорциональна квадрату вектора Бюргерса. Для краевой дислокации (1.3> для винтовой (1.4) где в — модуль сдвига; / — длина дислокации; /?к — радиус кристал­ла; ^0 — радиус ядра дислокации; р — коэффициент Пуассона. Расчетами установлено, что энергия дислокации значительна по величине и может составлять 2—4 эВ, если длина дислокации неве­лика и соответствует размеру вектора Бюргерса. У дислокаций боль­шего размера энергия значительно выше. Энергия винтовой дислокации примерно на одну треть меньше, чем краевой. Движение дислокаций разнообразно. Заштрихованные области на рис. 1.8, а, 1.9, о, 1.10, а являются зонами сдвига одной части кри­сталла относительно другой в результате движения дислокации в пло­скости скольжения. Таким образом, дислокация является линейным дефектом, образующим внутри кристалла зону сдвига. Краевая дис­локация движется в направлении, параллельном вектору Бюргерса, винтовая — в направлении, перпендикулярном к вектору Бюргерса. Под действием сдвигающих напряжений становится возможным движение дислокации вдоль плоскости скольжения. Такое движение называют скольжением дислокации. Скольжение крае­вой дислокации происходит путем эстафетной передачи роли экстра­плоскости следующим в направлении сдвига атомным плоскостям. В отличие от диффузионного движения скользящее движение дислока­ции не сопровождается подводом новых атомов, т. е. при скольжении дислокации не происходит перенос массы вещества. Винтовая дис­локация также перемещается в плоскости скольжения в результате передвижения атомов внутри ядра дислокации на расстояния, состав­ляющие доли периода решетки в направлении действия напряжения. Одной из форм движения дислокаций является так называемое «диффузионное» движение или переползание за счет присоединения новых атомов к краю экстраплоскости дислокации или ухода атомов от края экстраплоскости в межузельное пространство-в результате теплового движения атомов, т. е. присоединения вакан­сий. В обоих случаях изменяется величина экстраплоскости, а значит, и плоскость скольжения дислокации. Такое движение наблюдается только у краевых дислокаций и направлено оно перпендикулярно к пло­скости скольжения. Этапы присоединения к дислокации (экстрапло­скость ее изображена черными кружками) вакансии (штриховой кру­жок) и нового атома показаны на рис. 1.12. При взаимодействии дислокаций с точечными дефектами (вакансия­ми и межузельными атомами) происходит взаимодействие упругих по­лей напряжений линейных и точечных дефектов. Межузельные атомы притягиваются к области растяжения ядра дислокации, вакансии — к области сжатия. В результате присоединения вакансий или межузель­ных атомов к краю экстраплоскости на последней образуются ступень­ки. Точечные дефекты при этом исчезают. В процессе медленного 21 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу