нии ее скорости, независимо от конкретной физической природы ответственных за это механизмов. При этом коэффициент динамической вязкости определяется как частиая производная сопротивления деформации по ее скорости:

M°=f ■м* =w ■(2-24)

а так называемый коэффициент динамичности, характеризующий скоростную чувствительность сопротивления деформации, — как [113, 174|

Ка =^-.(2.25)

Предложен ряд гипотез, на основании которых устанавливается связь между напряжениями и деформациями и отражающих специфику идеальных сред, обладающих вязкими свойствами и эффектами последействия и релаксации, обычно в виде [115, 174]:

/•(с,е,о;Е).

Наиболее употребительным при анализе поведения металлических материалов в условиях высокоскоростной деформации (ё103 с-1) является уравнение вязкопластического течения Шведова—Бингама [138]:

о-а0=цое,(2.26)

где о0 — так называемое напряжение трения [ИЗ, 134], не зависящее от скорости деформации (см. выше).

Состояние металла на ударном фронте является существенно неустановившимся. На переднем крае фронта он, будучи нагруженным далеко за предел текучести, остается упругим [177] и лишь спустя определенное время переходит в состояние, описываемое соотношениями Ренкина—Гюгонио (1.11)—(1.13). Феноменологически это явление описывается С ПОМОЩЬЮ модели задержки текучести [174—176], согласно которой предполагается, что на поверхности соударения происходит мгновенный скачок упругих напряжений, т.е. начальная деформация всегда является упругой [37]. Это максимальное напряжение быстро уменьшается со временем (ре-лаксирует) в условиях весьма высоких скоростей деформации, вызванных существенным превышением предела текучести. Одним из проявлений этого является весьма быстрое затухание упругого предвестника [48, 177, 178 и др.]. В работах [73, 178] показано, в частности, что амплитуда упругого предвестника в функции пройденного расстояния связана со скоростью пластической деформации сдвига зависимостью

4

(где b~ J.2 [177, 179]), из которой следует, что в условиях высокой скорости деформации на фронте упруго пластической волны амплитуда пред-