и стали СтЗ значения В0 примерно такие же. Совпадение констант торможения для материалов с различным количеством примесей свидетельствует о надбарьерном характере движения дислокаций [133, 159]. Вместе с тем для материалов с более сильным полем внутренних напряжений значение то существенно выше, что качественно согласуется с зависимостью напряжений трения [28, 170], от степени предварительной деформации, влияющей на плотность дислокаций леса [105, 152, 171].

2.4. РЕЛАКСАЦИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ В УДАРНОЙ ВОЛНЕ

В начальный момент нагружения материала плоской УВ на ее фронте возникают касательные напряжения, пропорциональные давлению

Т= 2°'(I~T^V)=2°'( а)'

где 0 a — при 0 v —.

При действии на материал скользящей ударной нагрузки (рис. 2.13) касательные напряжения в силу особенностей геометрии деформирования оказываются еще больше [107, 172, 173]

где (3 может быть близким к единице [107, 172]. Из рис. 2.13 видно, что при

скорости движения нагрузки, близкой к скорости звука в материале, имеем

1^=7(7.(2.23)

Таким образом, в зоне высокого давления в начальный период нагружения возникают напряжения сдвига, максимальное значение которых может находиться в пределах от 0,25а, (при одноосной деформации) до

оу — при скользящей нагрузке и в других неодномерных случаях течений.

Возникновение касательных напряжений, значительно превышающих сдвиговую прочность металла, обусловливает развитие релаксационных процессов, следствием которых является пластическое течение металла и интенсивное уменьшение касательных напряжений до равновесного уровня, соответствующего сопротивлению сдвига при реализуемой в данных условиях нагружения скорости деформации. Поведение металла описывается при этом уравнениями состояния, которые учитывают его вязкие свойства, характеризующиеся динамическим коэффициентом вязкости.

При феноменологическом подходе к процессу деформации за проявление вяз-

Рис.2. «Косая ударная волна в ме- косги принимается любое изменение таллесопротивления деформации при измене-