деляемого приложенным напряжением, с помощью которого преодолеваются дальнодействующие поля внутренних напряжений. Скоростная чувствительность напряжений течения (АГТ) остается невысокой. Как и в области /, коэффициент динамической вязкости в области // обратно про-

порционален скорости деформации [164] цт = —r-, а изменение сопротивления пластической деформации при изменении ее скорости от y¡ до у2 описывается логарифмической зависимостью [159, 164]

нередко используемой для аппроксимации экспериментальных данных [23, 155] при умеренных скоростях деформации.

При высоких температурах (ТТ3 =0,5Тт) наблюдается резкое снижение предела текучести, обусловленное действием диффузионного механизма пластической деформации (область ИТ).

Из выражения (2.15) вытекает, что при у = bANv = b2pvD [164]

Это соответствует весьма высоким скоростям деформации, характерным для области IV. Если, например, р = 108 см"г (плотность дислокаций

леса), v = \D = 1012 с-3 (дебаевская частота), b = 2,5 ■ 10~8 см"г (вектор Бюр-

герса), то y = 6-104c_i. При такой скорости деформации третий член в

формуле (2.15) равен нулю и предел текучести становится весьма слабо зависящим от температуры (штриховая линия на рис. 2.9), что имеет многочисленные экспериментальные подтверждения [105, 113, 167 и др.].

Для железа и малоуглеродистой стали границей между // и /Кобластя-

ми яаляется скорость деформации ё = 5103 с-1 [105, 134]. Приложенных

напряжений оказывается достаточно для отрыва дислокаций от точек закрепления и движения в поле близко- и дальнодействующих полей внутренних напряжений с большой скоростью, мало зависящей от т. Поскольку скорость подвижных дислокаций V (например, в соответствии с уравнением Джонстона—Гилмана [105, 164]) пропорциональна действующим напряжениям, а скорость пластической деформации вычисляется по формуле

y = p'bvt(2.18)

где р*— плотность подвижных дислокаций, то в области /^напряжение т

сильно зависит от скорости деформации [164, 168].

Чтобы наглядно проиллюстрировать характер влияния скорости деформации на показатели прочности, на рис. 2.10 приведены расчетные

кривые изменения динамического верхнего предела текучести х°а при

чистом сдвиге при росте скорости деформации, полученные в [159, 164].