о = const,(2.5)

6 = const,(2.6)

ё = const.(2.7)

Рис. 2.1. Принципиальная схема испытаний металлов на растяжение:

/— направляющий стержень; 2— массивный ударник (боек); 3 — динамометр; 4 — рабочая часть образца; 5— наковальня

Следует отметить, что испытания с параметром е = const, соответствующим «статическим» испытаниям на релаксацию напряжений, не рассматриваются ввиду трудности его реализации в динамических экспериментах.

Как и при «статических» скоростях нагружения, методики высокоскоростных испытаний материалов, реализующие каждый из указанных параметров, различаются рядом характерных признаков (способом нагружения, конструкцией образцов, возможностью использования интерференционных явлений и т.п.) и позволяют получить специфическую информацию о механическом поведении материала. Особенности испытаний с параметрами (2.5)—(2.7) анализируются в работах (23, 135, 137].

При испытании материала на одноосное растяжение с пвраметром (2.7) образцу нагружающим устройством задается постоянная скорость приращения абсолютного удлинения — скорость деформирования.

Наиболее распространенной является схема нагружения образца массивным ударником (бойком), предварительно разгоняемым до заданной скорости различными ускорителями (рис. 2.1). Если при достаточно большой массе бойка его кинетическая энергия значительно (например, на порядок) превышает работу разрушения образца, то скорость деформирования будет равна скорости бойка и сохраняться примерно постоянной. При условии обеспечения за счет интерференции волн в процессе растяжения образца однородного деформированного состояния материала постоянная скорость деформирования определяет постоянную скорость деформации:

1^ = ^ /о dt /0 *

где У0 — начальная скорость ударника; /0 — длина рабочей части образца.

Параметру испытаний (2.7) в пространстве o,e,è соответствует плоскость, параллельная координатной плоскости оОе, что указывает на единственность параметрической кривой с(е). В пространстве о,е,/ плоскость rj = const проходит под углом к координатным плоскостям oOt, и оОе, в которых лежат параметрические кривые a(t) и о(е). Поскольку параметру (2.7) соответствует линейный закон увеличения относительной деформации:

е(0 = е/,(2.8)