Таблица 1.4. Расчетные давления на границе ВВ—металл

ция металла после прохождения УВ (в предположении равенства деформаций при нагружении и разгрузке) равна удвоенной деформации, получаемой из выражения (1.27):

е'* ~ 3

= -1п—(1.89)

и в сильных УВ может достигать значительной величины. Например, общая деформация стали, нагруженной плоской УВ с давлением 100 кбар, порядка 11 %, а при давлении 500 кбар — 27 % [21, 49].

Существует несколько концепций, объясняющих, каким образом эта деформация успевает происходить в чрезвычайно узком (доли мм) ударном фронте [98—100]. Одна из них, постулирующая существование перемещающихся вместе с ударным фронтом сверхзвуковых компонентов дислокационных петель [98], встречает серьезные возражения [75, 99], поскольку в соответствии с теорией энергия искажений подобных релятивистских дислокаций согласно выражению

при скорости V = ср /) становится бесконечной [75].

Более реалистично представление о физическом состоянии на ударном фронте [66, 101], согласно которому чрезвычайно высокая скорость деформации во фронте УВ связана с интенсивной активацией высокими приложенными напряжениями источников дислокаций, таких, как источники Франка—Рида [101, 102]. Схема Франка—Рида считается наиболее универсальной для объяснения механизма размножения дислокаций под действием приложенного напряжения. Потенциальными источниками дислокаций могут быть отдельные участки дислокационных линий, составляющих сетку дислокаций, закрепленные между точечными дефектами или включениями.

Такой источник в идеальной упругой среде начинает работать, когда

'о

где /0— длина дислокационной линии. В реальном кристалле действующие на дислокацию напряжения должны быть больше определяемых выраже-