Тоблицо 6.4. Критические параметры диаграмм поражения

Приведенные в табл. 6.4 значения Аркр) и Ду для стекол и живых организмов позволяют определить расстояния, на которых воздействие волн соответствует допустимым нагрузкам на остекление [558] (см. рис. 6.6), не выходит за пределы принятых санитарно-гигиенических норм воздействия импульсных шумов на человека (рис. 6.7) и обеспечивает требуемый уровень экологической безопасности при ведении подводных взрывных работ (соответствующий уровню безопасности при использовании импульсных пневматических энергоисточников, применяемых в сейсморазведке; см. рис. 6.8).

Для определения параметров УВ в средах, отличных от воды и воздуха, требуется знать константы А1 и А2, которые могут быть определены для ряда сред экспериментально или из аналитических зависимостей.

6.6. УДАРНЫЕ ВОЛНЫ

В ВОДНО-МЕХАНИЧЕСКОЙ ПЕНЕ

В результате поисковых работ, проведенных в ИЭС НАН Украины, было обнаружено явление резкого гашения УВ в водных пенах. Несмотря на широкий объем практического использования таких пен — для тушения пожаров и создания инертных сред в забоях угольных шахт перед взрывными работами, оказалось, что динамические процессы в пенах фактически не изучены. Обнаруженный эффект давал реальный путь — создание простой и надежной защиты от воздушных УВ при сварке, резке и других операциях обработки металлов взрывом.

Ниже представлены результаты экспериментального исследования ударных и взрывных волн в водных пенах, жидким компонентом которых служил 3.5%-й водный раствор поверхности о-активного вещества.

Опыты по исследованию закономерностей распространения плоских УВ проводились на ударных трубах, а сферических УВ, образующихся при взрыве ВВ, — во взрывных камерах.

Первые же опыты показали качественное отличие ударных и взрывных волн в пене и газе [554]. Типичные записи изменения давления при распространении УВ в трубе, заполненной пеной, представлены на рис. 6.9, а, б. Там же для сравнения показан профиль волны в воздухе (рис. 6.9, в). Как видно, в отличие от УВ в газе волны в пене не имеют крутого ударного фронта и при скорости распространения волны Д меньшей, чем скорость звука в чистом газе йо, имеют двухволновую конфигурацию (см. рис. 6.9, б).