Рис. 1.25. Сопоставление расчетного упрочнения Си и Ni с экспериментом

Максимальное давление в плоской волне однозначно связано с рпт, так что формула (1.85) определяет искомую однозначную зависимость приращения предела текучести от давления в диапазоне не слишком больших деформаций у ус. Для таких не слишком сильных волн, ограничиваясь первыми членами разложения в ряд логарифма в экспоненциальной функции и используя известное соотношение

£ян*- = ———, где В — скорость волны,

Ро Я-и и — массовая скорость, получаем упрошенные выражения

N =

у г

my 4ы

2 amuG "З k2D

(1.87) (1.88)

Как следует из равенства (1.88), в простейшем приближении упрочне-

ние описывается единственным параметром -. Для сопоставления по-

лученных данных с экспериментом удобно воспользоваться данными Л. Мурра [93] по взрывному упрочнению никеля и меди. Расчетная зависимость (1.88) хорошо согласуется с его данными по никелю до 22,5 ГПа и по

меди до 17,5 ГПа, если положить = 0,075 (рис. 1.25). В условиях обыч-

ного медленного деформирования а »0,5, ^»15 и для меди (по С. Махаджану) 1,10, так что -^ = 0,037. Двукратное увеличение па-

am

в условиях высокоскоростного деформирования объясняе-

тся, по-видимому, соответствующим увеличением т и хорошо согласуется с упоминавшимся выше ускорением темпа размножения дислокаций и увеличением деформационного упрочнения. Таким образом, эксперименты Л. Мурра согласуются с расчетом по модели (1.72)—(1.74) в простейшем приближении (1.86)—(1.88), хотя значение коэффициента от

—- пока еще определяется неуверенно, с точностью в несколько десят-ков процентов.