новится понятным значение того обстоятельства, что хотя бы для самых простых ситуаций модель дислокационного упрочнения взрывом может быть записана и доведена до уровня удовлетворительного совпадения расчетов с экспериментальными данными [92]. Модель строится следующим образом. В соответствии со сводкой экспериментальных данных работы [68] считается, что приращение предела текучести и твердости определяется в приемлемом приближении максимальным давлением в УВ. Принимается, что упрочнение описывается известным соотношением теории дислокаций:

У= Уо + оСЛЛ^-5,(1.80)

где У— предел текучести на сдвиг; С — модуль сдвига. Коэффициент а изменяется в зависимости от металла и типа дислокационной структуры и может быть приближенно принят за постоянное значение, близкое к 0,5. Уравнение кинетики (1.74) записывается при этом в форме (1.78).

Можно ввести коэффициент т-Ц и переписать (1.78) для случая сдвиговой деформации и не слишком малых N в виде

полагая И постоянным. Интегрируя равенство (1.81) для случая структуры, подчиняющейся формуле Д. Холта (1.79), получаем при у уДА = 1(.)

а после перестройки ячеистой структуры при у у,(А = Ьс)

ни

пи.

В плоской волне главный сдвиг, равный разности главных деформа-

ции, определяется величиной 1п —, где — — отношение текущей плот-

ности материала к начальной. В волнах не слишком малой амплитуды можно пренебречь упругой составляющей сдвига и считать пластические сдвиги при нагружении и разгрузке примерно равными, так что полная сдвиговая деформация за время прохождения волны выражается через максимальную плотность в пике волны р^:

3 р0

Из формул (1.80), (1.82), (1.84) следует

У = Уп +

1-

(1.85)