сменяется дислокационным возвратом и динамической рекристаллизацией [69, 220].

Уже после небольших пластических деформаций значение первого члена в скобках правой части (1.76) становится малым по сравнению со вторым членом, который можно представить в виде 1~\ где /= К]^"0,5. Сопоставляя это выражение с уравнением (1.79), можно было бы прийти к выводу, что условие (1.78) соответствует появлению и развитию одной вполне определенной дислокационной структуры — ячеистой структуры типа (1.79), причем длина кинетического пробега дислокаций оказывается равной примерно трети размера ячейки. Но в действительности, по-видимому, условие (1.78) имеет более универсальный характер и удовлетворительно описывает почти всю последовательность развития дислокационных структур в АМгб (и, вероятно, во многих других металлах) вплоть до предразрывных состояний с очень высокой плотностью дислокаций (не меньше 10|бсм"2), когда резко интенсифицируются процессы дислокационного возврата.

Уравнение (1.78) остается справедливым только при простом нагружении. По-видимому, это объясняется тем, что каждой моде пластической деформации соответствует своя собственная дислокационная структура. Тогда при изменении траектории деформирования развиваются сразу два кинетических процесса: разрушение исходной структуры, созданной предварительной деформацией, и формирование новой структуры, что и приводит к нарушению условия (1.76).

Система уравнений (1.72)—(1.74) по существу является моделью простейшего набора случайно расположенных и не взаимодействующих дислокаций, и ее способность описывать поведение ячеистых и других сложных структур неизбежно должна быть ограниченной. Неясно, например, можно ли, хотя бы формально, отождествлять N с полным числом дислокаций, приписывая им всем эффективный закон движения (1.73).

Фактически дислокации в сложно организованных структурах неравноправны и не все они имеют одинаковую подвижность. Когда возникает вопрос об определении относительной доли подвижных дислокаций, его зачастую решают произвольно, неявно используя эту величину как еще один удобный подгоночный параметр. Можно отметить две работы, в которых предприняты попытки определить число подвижных дислокаций нз физических соображений [83, 92] или путем подбора эмпирических формул численной модели (работа Дж. Джилмена).

Почти не изучен важный вопрос о специфике дислокационного деформирования н упрочнения в условиях ОВз. Обычно полагают, что чрезвычайно высокая скорость деформации (ё104с_|) затрудняет образование сложных пространственно организованных дислокационных структур, затягивая момент соответствующих структурных переходов на диаграммах типа рнс. 1.24. По мнению Г.А. Ермакова и других авторов [86], в связи с этим намного расширяется область однородного распределения дислокаций, затрудняется образование клубков. При больших деформациях образуется ячеистая структура, но ее эволюция изменяется. Отмечая, что при обычном холодном деформировании меди моменту перестройки ячеек со-