ковои волны разрежения не наложилось на действие упрочняющего импульса, необходимо, чтобы выполнялось неравенство /3 /, или /2 = защитного кольца одинаковы, то условием предотвращения угловых отколов будет неравенство У] 25 + 5, .т + —]. Если материалы пластины-ударника, упрочняемой детали и 1.9. ДИСЛОКАЦИОННАЯ МОДЕЛЬ ДЕФОРМИРОВАНИЯ И УПРОЧНЕНИЯ В исследованиях по динамике пластически деформируемого твердого тела обычно используется простейшая модель, в которой усредненные свойства реального дислокационного ансамбля в поликристалле передаются тремя эффективными системами скольжения, действующими в плоскостях главных касательных напряжений. В каждой из этих трех систем есть два подсемейства дислокаций одинаковой плотности, скользящих во встречных направлениях с одинаковыми скоростями V. Уравнения модели для каждой из трех систем скольжения включают в себя: уравнение Орована у = Ь№,(1.72) закон движения дислокаций *=Ф, Т)(1.73) и уравнение кинетики дислокаций N = Й(1,Т,Ы).(1.74) Здесь N — плотность дислокаций данной системы скольжения (обоих подсемейств); Ь — абсолютное значение вектора Бюргерса; т — главное касательное напряжение; у — скорость деформации сдвига; Т — абсолютная температура. Закон движения дислокаций в области подбарьерного термоактивированного скольжения описывается формулой *= "°ехр ~кТ~~г( * а в области вязкого надбарьерного скольжения при т — — формулой Ву = хЬ,(1.76) где и — энергия активации преодоления стопорящих дислокаций барьеров; V — активационный объем; к — постоянная Больцмана; v0 — эмпирический множитель; В — динамический коэффициент вязкости скольжения. Однако практика вычислительного эксперимента показала, что в
Карта
|
